Fizika

Gamma sugarak. Általános iránymutatás: rövid hullámhossz, nagy energia. De itt van egy mód annak bemutatására, hogy mely hullámok a leginkább energikusak: A hullám energiáját az egyenlet adja: E = hf h = Planck konstans (6,6261 · 10 ^ (- 34) Js ^ -1) f = A hullám frekvenciája Így láthatjuk, hogy a hullám energiája arányos a frekvenciájával, mivel a másik kifejezés állandó. Aztán megkérdezhetjük magunktól, hogy mely hullámok a legmagasabbak? Ha egy másik eg Olvass tovább »

A hang intenzitása a hanghullám amplitúdója. A hanghullám intenzitását az amplitúdója határozza meg. (És persze, a közelség a forráshoz). A nagyobb amplitúdó azt jelenti, hogy a hullám energikusabb - a hanghullám szempontjából a megnövekedett amplitúdó a hang megnövekedett térfogatát jelentené, ezért a füled fáj, amikor a hangerőt túl sokra kapcsolja. A hullám által a fülébe dobott energia fájdalmasan magas lesz. Amint azt már említett& Olvass tovább »

Ahhoz, hogy a kést maximalizálja, a kést vágás közben fejti ki. A nyomást az egységnyi területenkénti erő határozza meg: P = (F) / (A) Ez azt jelenti, hogy ha nagy erőt alkalmaz egy kis területen, a nyomás (vagy erő kifejtett) óriási lesz, ami hasznos a vágáshoz. Ezt az egyenletet felhasználva gondolkodhatunk arról, hogy mi lenne a legsúlyosabb fájdalom, ha lépett a lábadra: egy elefánt, melynek súlya 10 000 N, és lábszélessége 0,5 m2. Vagy egy 700 N súlyú nő, 1 nég Olvass tovább »

Igen, ez alapvetően Newton első törvénye. A Wikipedia szerint: az Interia minden fizikai objektum ellenállása a mozgásállapotában bekövetkező bármilyen változásnak. Ez magában foglalja az objektumok sebességének, irányának és pihenési állapotának megváltoztatását is. Ez a Newton első törvényéhez kapcsolódik, amely kimondja: "Egy tárgy marad pihenés nélkül, kivéve, ha külső erő hajtja végre". (bár némileg egyszerűsített). Ha valaha Olvass tovább »

Igen. Az elektromágneses hullám energiáját az "E" = "hc" / λ adja meg. Itt a "c" és "h" konstansok. Az elektromágneses hullám sebessége körülbelül 3 × 10 ^ 8 "m / s". Tehát az "E", "h" és a lamda értékeinek csatlakoztatása után, ha "c" értéket kapunk körülbelül 3 × 10 ^ 8 "m / s" értékkel, akkor azt mondhatjuk, hogy a hullám lehetséges. "c" = "E λ" / "h" = (1,99 × Olvass tovább »

V ~~ 258km s ^ (- 1) E_k = 1 / 2mv ^ 2, ahol: E_k = kinetikus energia (J) m = tömeg (kg) v = sebesség (ms ^ (- 1)) v = sqrt ((2E_k) ) / m) v = sqrt ((2 (1,10 * 10 ^ 42)) / (3.31 * 10 ^ 31)) v ~ ~ 2,58 * 10 ^ 5ms ^ (- 1) (2,58 * 10 ^ 5) / 1000 = 258km s ^ (- 1) Olvass tovább »

T ~ ~ 0,13s F = (mDeltav) / t, ahol: F = eredő erő (N) m = tömeg (kg) Deltav = sebességváltozás (ms ^ (- 1)) t = idő (ek) t = ( mDeltav) / F = (0,058 (62)) / 27 ~~ 0.13s Olvass tovább »

Nmv A fal által kínált reakció (erő) megegyezik a falra ütő golyók lendületének változásának sebességével. Ezért a reakció = fr {{{végső pillanat} - {{kezdeti momentum}} {{{idő}} = fr {N (m (0) -m (v))} {t} = { N} / t (-mv) = n (-mv) qu (N / t = n = x {golyók száma másodpercenként}) = -nmv A fal által az ellenkező irányban kínált reakció = nmv Olvass tovább »

Kb. 2769 ml ~ 2,77 "L". Feltételezem, hogy nincs változás a hőmérsékleten. Ezután használhatjuk Boyle törvényét, amely kimondja, hogy Pprop1 / V vagy P_1V_1 = P_2V_2 Tehát: 1,8 "atm" * 2000 "ml" = 1,3 "atm" * V_2 V_2 = (1.8color (piros) "color" (fekete) "atm" * 2000 "ml") / (1,3 szín (piros) Cancelcolor (fekete) "atm") ~ ~ 2769 "ml" Olvass tovább »

Tekintettel két független áramra I_1 és I_2 két független hurokkal, hurok 1) E = R_1I_1 + R_1 (I_1-I_2) hurok 2) R_2I_2 + L pont I_2 + R_1 (I_2-I_1) = 0 vagy {(2R_1 I_1-R_1I_2 = E), (- R_1I_1 + (R_1 + R_2) I_2 + L pont I_2 = 0):} I_1 = (E-R_1I_2) / (2R_1) helyettesítése a második egyenletre E + (R_1 + 2R_2) I_2 + 2L pont I_2 = 0 A lineáris differenciálegyenlet megoldása I_2 = C_0e ^ (- t / tau) + E / (R_1 + 2R_2) van tau = (2L) / (R_1 + 2R_2) -val. . I_2 (0) = 0 úgy 0 = C_0 + E / (R_1 + 2R_2) C_0 helyettesítése I_2 = E / (R_1 + 2R_2) (1-e ^ (- t / t Olvass tovább »

Teljesen rugalmas ütközéssel feltételezhető, hogy az összes kinetikus energiát a mozgó testből a testbe visszük át. 1 / 2m_ "kezdeti" v ^ 2 = 1 / 2m_ "másik" v_ "végleges" ^ 2 1 / 2m (9) ^ 2 = 1/2 (2m) v_ "végleges" ^ 2 81/2 = v_ "végleges "^ 2 sqrt (81) / 2 = v_" végleges "v_" végleges "= 9 / sqrt (2) Most egy teljesen rugalmatlan ütközés során minden kinetikus energia elveszik, de a lendületet továbbítják. Ezért m_ "kezdeti" Olvass tovább »

A dartnak kb. 17,9 g-nak kell lennie, vagy csak kissé kisebbnek kell lennie, mint az eredeti dart, hogy ugyanezt a hatást fejtse ki a célpontra, 3 cm-nél távolabb. Ahogy már említettük, F = ma. De az egyetlen relatív erő a darton ebben az esetben a "kar tempó", amely ugyanaz marad. Tehát itt F konstans, azaz ha a dart gyorsulásának növelnie kell, akkor a dart m tömegének csökkentenie kell. A 3 hüvelyk közötti különbség 77 hüvelyknél a szükséges gyorsulásváltozás min Olvass tovább »

3I és 5I Legyen A = I és B = 4I Ha két hullám fáziskülönbsége (2n + 1) pi, ninZZ, akkor az egyik hullám csúcsa közvetlenül egy másik vályú felett van. Ezért pusztító interferencia következik be. Tehát az intenzitás nagysága az abs (AB) = abs (I-4I) = abs (-3I) = 3I. Ha azonban a két hullám fáziskülönbsége 2 npi, ninZZ, akkor az egyik hullám csúcsa felfelé emelkedik egy másik csúcsával. Tehát konstruktív interferencia következik be, és a Olvass tovább »

V = 0,480 m / s ^ (- 1) abban az irányban, ahogyan a linebacker behatolt. Az ütközés nem rugalmas, mivel össze vannak kötve. Momentum konzerválva van, a kinetikus energia nem. Kidolgozzuk ki a kezdeti lendületet, amely megegyezik a végső lendülettel, és ezt használja a végső sebesség megoldásához. Kezdeti lendület. A linebacker és a futó ellentétes irányban mozog ... válasszon egy pozitív irányt. Pozitívnak tartom a linebacker irányát (nagyobb tömeg és sebessége van, de a fut Olvass tovább »

95 "km" / "hr" = 59,03 km / h Kérjük, kattintson erre a linkre, hogy megtekinthesse, és remélhetőleg megértse a módszeremet, hogy hasonló mértékű átalakítást hajtsunk végre. http://socratic.org/questions/a-mile-is-5280-ft-long-1-ft-is-approxently-0-305-m-how-many-meters-are-there-i469538 Abban az esetben a kérdésed szerint, az alábbiak szerint oldanám meg: 95 ("km") / "hr" * (0,6214 "mi") / (1 törlés ("km")) = 59.03 "mi" / "hr" = 59.03 mph # Remé Olvass tovább »

Lásd az alábbi magyarázatot. Ha ismerjük a hullámfront alakját és elhelyezkedését bármely pillanatban, meg tudjuk határozni az új hullámfront alakját és elhelyezkedését egy későbbi időpontban t + Deltat segítségével a Huygens elvének segítségével. Két részből áll: A hullámfront minden pontja másodlagos hullámforrásnak tekinthető, amely előre halad, a hullám terjedésének sebességével megegyező sebességgel. A hullámfront új poz& Olvass tovább »

Az ideális gázjog kimondja, hogy PV = nRT. Az ideális gázjog az egyszerű tömeg segítségével adja meg az anyag tömegének, térfogatának, aktuális hőmérsékletének, az anyag móljainak mennyiségét és az általa bekövetkező nyomást. Véleményem szerint azt mondanám, hogy: Egy anyag nyomásának és térfogatának a terméke közvetlenül arányos a mólok számával és az anyag hőmérsékletével. A szimbólumok esetében: P a nyom Olvass tovább »

Ez egy normál „távolság = sebesség xx idő” probléma A probléma kulcsa a mikrohullámú fények sebessége, kb. 2,99 xx 10 ^ 8 m / s. Tehát, ha egy mikrohullámú tárgyat egy objektumra mutatunk, és a teljes visszajelzés (visszaverődés) megszerzéséhez szükséges teljes idő pontosan mérhető, az objektumhoz való távolság könnyen kiszámítható. Olvass tovább »

1.78-4.26i Párhuzamos áramkör: Ha két ellenállás párhuzamos, akkor két ellenállás párhuzamos kombinációját egyetlen egyenértékű ellenállással helyettesíthetjük, amely megegyezik az ellenállás értékek és az ellenállás értékek összegzésének arányával. Az egyetlen egyenértékű ellenállás ugyanolyan hatást mutat, mint a párhuzamos kombináció. Itt két ellenállás van: 1. az ellenállás (R) ért&# Olvass tovább »

313 287 szög - 50,3 fok ohm. Az AC sorozatú áramkör teljes impedanciája az áramkörben lévő összes komponens impedanciáinak fázis-összege. A megfelelő reaktancia képletek alkalmazásával a nagyságokhoz, valamint a megfelelő fázisszögekhez hasonlóan kapjuk a választ, mint a vázlatban: Megjegyzés: ez az áramkör teljes kapacitással rendelkezik (az áramvezeték feszültsége) vezető teljesítménytényezővel rendelkezik. Olvass tovább »

Az anyag törésmutatója olyan arány, amely a fény sebességét vákuumban (c = 3,00 x 10 ^ 8 m / s) hasonlítja össze az adott közeg fénysebességével. Kiszámítható, ha ismerjük a fénysebességet ebben a közegben, a képlet használatával A törésmutató növekedésével nő az anyagmennyiség összege. Olvass tovább »

Mikrohullámú sütők és rádióhullámok. A BBC szerint: "A mikrohullámokat és a rádióhullámokat használják a műholdakkal való kommunikációhoz. A mikrohullámok egyenesen áthaladnak a légkörön és alkalmasak a távoli geostacionárius műholdakkal való kommunikációra, míg a rádióhullámok alkalmasak az alacsony pályán lévő műholdakkal való kommunikációra." Ellenőrizze a linket, nagyon hasznosnak tűnt. A rádióhullámok é Olvass tovább »

"Kérjük, ellenőrizze a matematikai műveleteket." "A lövedék háromdimenziós mozgást hajt végre. Míg a" "lövedék a" "sebességének vízszintes komponensével keletre halad, a 2N erő észak felé mozgatja." "A lövedék időbeli repülése:" t = (2 v_i sin (theta)) / g t = (2 * 200 * sin (30)) / (9.81) t = 20,39 mp. "A kezdeti sebesség vízszintes komponense:" v_x = v_i * cos 30 = 200 * cos 30 = 173,21 "" ms ^ -1 "x tartomány:" = v_x * t = Olvass tovább »

Nem sikerült kiküldött megoldást kapni. Határozzuk meg a háromdimenziós koordinátarendszert, amelynek eredete a vetítési pont alatt a talaj szintjén helyezkedik el. A lövedéknek három mozgása van. Függőlegesen felfelé hatz, vízszintes hatx és déli kalap y. Mivel mindhárom irány egymásra merőleges, mindegyik külön kezelhető. Függőleges mozgás. A repülés idejének kiszámításához t = s = s_0 + ut + 1 / 2at ^ 2 ........ kinematikai kifejezést használu Olvass tovább »

Amikor eltalálod a labdát a denevérrel, a labda megüt téged. (Legalábbis erők tekintetében) A Newton harmadik törvénye szerint a denevér által a labda felé ütő erő egyenlő nagyságú lesz, de ellentétben az erő irányában a labda a denevérre gyakorol. Általában a karjaid merevek, amikor előretekerik a labdát, így nem fogod érezni a "denevér" ütést. De ha ellazítja a karjait, úgy fogja érezni, hogy a denevér "lövés" visszafelé a pillanatban Olvass tovább »

A reflexió követi a két alaptörvényt, 1) az előfordulási szög megegyezik a visszaverődés szögével. Itt az előfordulási szög vagy a visszaverődés szöge az a szög, amelyet a beeső sugár vagy a visszavert sugár a reflexiós pontban normál értékű. 2) Az incidenssugár, a visszaverődő sugár és az előfordulási pont normálja ugyanabban a síkban fekszik. Olvass tovább »

Lenz törvénye kimondja, hogy ha egy indukált áram folyik, az iránya mindig olyan, hogy ellenzi az általa előállított változást. Lenz törvénye összhangban van a lendület megőrzésének törvényével. A szemléltetés fontossága, nézzük meg egy egyszerű példát. Ha egy bármágnes N-jét zárt tekercs felé mozgatjuk, az EM indukció következtében a tekercsben indukált áram kell, hogy legyen. Ha az indukált áram olyan, hogy az így létrehozot Olvass tovább »

Vec (E _ ("Net")) = 7.19xx10 ^ 4 * sqrt (2) j = 1.02xx10 ^ 5j Ez könnyen megoldható, ha először a fizikára koncentrálunk. Mi a fizika itt? Hát nézzük meg a tér bal felső sarkát és jobb alsó sarkát (q_2 és q_4). Mindkét díj egyenlő távolságra van a központtól, így a középső nettó mező egyenértékű a -10 ^ 8 C-os egyetlen töltéssel a jobb alsó sarokban. A q_1 és q_3 hasonló argumentumok arra a következtetésre jutottak, hogy a q_1 és a q_3 helyettes& Olvass tovább »

| Q | = Er ^ 2 / k = (1 N / C * 1 m ^ 2) / (8.99 %109 N · m ^ 2 / C ^ 2) = 1 .11 × 10 ^ (- 10) C Az E nagysága A q-es pont-töltés miatt egy r-es távolságot az E = k | q | / r ^ 2 adja, itt megadjuk az E "és" r értéket, így a szükséges töltéshez megoldható, q: | q | = Er ^ 2 / k = (1 N / C * 1 m ^ 2) / (8.99 %109 N · m ^ 2 / C ^ 2) = 1 .11 × 10 ^ (- 10) C Olvass tovább »

Mivel az x és y egymáshoz képest ortogonálisak, ezeket egymástól függetlenül kezelhetjük. Azt is tudjuk, hogy a két dimenziós erő vecF = -gradU: .x összetevője F_x = - (delU) / (delx) F_x = -del / (delx) [(5.90 Jm ^ -2) x ^ 2 ( 3,65 J ^ -3) y ^ 3] F_x = -11,80x gyorsulás F-xx-komponense = ma_x = -11,80x 0,0400a_x = -11.80x => a_x = -11.80 / 0.0400x => a_x = -295x a kívánt pont a_x = -295xx0.24 a_x = -70,8 ms ^ -2 Hasonlóan az erő y-komponense F_y = -del / (dely) [(5,90 Jm ^ -2) x ^ 2 (3,65 Jm ^ -3) y ^ 3] F_y = 10.95y ^ 2 y-komponens gyor Olvass tovább »

~~ 0.0338 ms: ^ - 2 Az Egyenlítőn egy pont R ~ ~ 6400 sugarú körben forog, "km" = 6,4-szer 10 ^ 6 "m". A forgás szögsebessége omega = (2 pi) / (1 nap) = (2pi) / (24x60x60 s ") = 7,27 x 10 ^ -5" s "^ - 1 Így a centripetális gyorsulás az omega ^ 2R = (7,27 x 10 ^ -5 s "^ - 1) ^ 2 x 6,4-szer 10 ^ 6" m "= 0,0338" ms "^ - 2 Olvass tovább »

"185 lb" ~~ "84,2 kg" Ezt a kérdést dimenziós elemzés segítségével lehet megválaszolni. A kilogramm és a font közötti kapcsolat "1 kg = 2,20 lb". Ez két beszélgetési tényezőt ad nekünk: "1 kg" / "2.20 lb" és "2.20 lb" / "1 kg" Szorozzuk meg az adott dimenziót ("185 lb") a konverziós tényezővel a kívánt egységgel a számlálóban. Ez törli az átalakítani kívánt egységet. 185 "lb" x Olvass tovább »

Lásd lentebb. A hullám térbeli periódus, más néven a hullámhossz, amelyet a távolságegységekben mérnek. Közös szimbólum: lambda. A hullámnak időbeli periódusa is van, ami a frekvencia fordított értéke, és amelyet időegységekben mérnek. Közös szimbólum: T. Olvass tovább »

S = 142,6m. Először is, a "repülési idő" ismerete nem hasznos. A mozgás két törvénye: s = s_0 + v_0t + 1 / 2at ^ 2 és v = v_0 +. De ha megoldja a két egyenlet rendszerét, akkor olyan harmadik jogot találhat, amely valóban hasznos azokban az esetekben, amikor nincs ideje, vagy nem találja meg. v ^ 2 = v_0 ^ 2 + 2aDeltas, ahol a Deltas a helyfutás. Lehetőség van a parabolikus mozgás szétválasztására a két mozgáskomponensben, a függőleges (lassított mozgás) és a vízszintes mozgá Olvass tovább »

A lencse erősebb, mivel a fókusztávolság csökken. Ezt úgy gondolták, hogy ellenjavallt, hogy kisebb számú legyen az erősebb lencse számára. Így új intézkedést hoztak létre: a lencse diopterét vagy „teljesítményét” a fókusztávolság fordított értékeként definiáljuk, vagy: D = 1 / f f-ben méterben, vagy D = 1000 / f f-vel milliméterben. A fordított is igaz: f = 1 / D vagy f = 1000 / D, a mérők vagy mm használatától függően. Tehát az 1 dioptriáv Olvass tovább »

Elméleti: v = u +, ahol: v = végső sebesség (ms ^ -1) u = kezdeti sebesség (ms ^ -1) a = gyorsulás (ms ^ -2) t = idő (ek) = = 9.81ms ^ -2 v = 0 + 16 (9,81) = 156,96ms ^ -1 ~ ~ 157ms ^ -1 Reális: A sebesség függ az objektum alakjától és a felszíni területtől (nagy húzóerő vagy kis húzóerő), magassága, amelyről leesik (a 16-as évek leesése érdekében), a környezet (a különböző médiumok különböző húzóerőkkel rendelkeznek ugyanarra az objektumra), milyen magas az objektu Olvass tovább »

A szilárd golyó tehetetlenségi nyomatéka a következő képlettel számítható ki: I = 2/5 mr ^ 2 Ahol m a golyó tömege és r a sugár. A Wikipédiának van egy csodálatos listája a különböző objektumok tehetetlenségének. Előfordulhat, hogy a tehetetlenségi pillanat nagyon különbözik egy olyan gömbön, amely egy vékony héj, és a teljes felületen van a tömeg. A felfújható golyó tehetetlenségi nyomatéka kiszámítható, mint egy vé Olvass tovább »

"0,032 kg m" ^ 2 A szilárd gömb közepén lévő tehetetlenségi pillanatát "I" = 2/5 "MR" ^ 2 "I" = 2/5 × "8 kg" × ("0,1 m ") ^ 2 =" 0,032 kg m "^ 2 Olvass tovább »

A végső lendület 6000 (kg * m) / s A lendület megőrzése. "Teljes lendület", P_ (ti) = "teljes lendület után", P_ (tf) P_ (ti) = M * u_1 + m * u_2 = (M + m) * v = P_ (tf) P_ (ti) = 1000 kg * 6,0 m / s + 200 kg * 0 = P_ (tf) 6000 kg * m / s + 0 = 1200 kg * V = P_ (tf) P_ (tf) = 6000 (kg * m) / s használhatná ezt a vonalat, 6000 kg * m / s + 0 = 1200 kg * V = P_ (tf), hogy megoldja az V-t, a bálna / pecsét kombináció sebességét. De a kérdés nem kéri ezt. Tehát csak a kezdeti lendület kiszámítá Olvass tovább »

"30 kg m / s" "Momentum = tömeg × Velocity = 10 kg × 3 m / s = 30 kg m / s" Olvass tovább »

Newton törvénye F_g = G · (M_s · M_p) / R ^ 2, ahol M_s, M_p a Nap és egy bolygó tömege, G állandó érték, és R a Sun és a Planet közötti távolság. Kepler törvénye T ^ 2 / R ^ 3 = K konstans és T az orbitában és R ismételt trasációs periódusa, a Sun és a Planet közötti távolság. Tudjuk, hogy a centrifuga-erőt F_c = M_p · a = M_p (2pi / T) ^ 2 · R adja meg, ahol a a gyorsulás a pályán, majd mindkettő T ^ 2 / R ^ 3 = (4pi ^ 2) / (GM_s ) Olvass tovább »

1.46xx10 ^ 4N, két tizedesjegyre kerekítve. Az alábbi ábrán látható, hogy ha egy tárgy a horizontális szögben a theta szögben fekszik, akkor a lejtő felülete által szolgáltatott normális erő megegyezik a súlya kalkéta-komponensével, mg-val, és a számításból számítják ki. F_n = mg cosθ kifejezés, az "n" mnemonikus "normál", amely merőleges a lejtőre. Theta = 8 ^ @,: .F_n = 1500xx9.81xx cos8 ^ @ => F_n = 1,46xx10 ^ 4N, két tizedesjegyre kerekítve. Olvass tovább »

Sqrt74 Bármely A = (a_1, a_2, ...., a_n) bármely véges n-dimenziós vektor térben a norma a következő: || A || = sqrt (a_1 ^ 2 + a_2 ^ 2 + .... + a_n ^ 2). Tehát ebben az esetben RR ^ 3-ban dolgozunk és: || ((- 3, -1,8)) || = sqrt (3 ^ 2 + 1 ^ 2 + 8 ^ 2) = sqrt74. Olvass tovább »

V = I * R vagy más formák ... Ohm törvénye írja le a feszültség, az áram és az ellenállás közötti kapcsolatot. Kifejezhető a következő formában: V = I * R, ahol V a feszültség (voltban mérve), I az áram (amperben mérve) és R az ellenállás (ohmban mérve). Ez a VIR háromszögben is kimutatható: amely: V = I * R I = V / R R = V / I Olvass tovább »

A lencse optikai tengelye egy képzeletbeli egyenes, amely a lencsék két felületének középpontjait összekötő lencsék geometriai középpontján halad át. Ezt a lencse fő tengelyének is nevezik. Amint az a fenti ábrán látható, R_1 és R_2 két felület görbületi központjai. A két vonalat összekötő egyenes vonal az optikai tengely. Az ezen a tengelyen haladó fénysugár merőleges a felületekre, és így az útja nem tér el. Az ívelt tükör optika Olvass tovább »

A százalékos különbség a két érték közötti különbség a 100-as értékek átlagával osztva. A gravitáció miatti gyorsulás a tenger szintjén "9,78719 m / s" ^ 2. Az Everest-hegy tetején a gravitáció következtében fellépő gyorsulás "9,766322 m / s" ^ 2. http://www.physicsclassroom.com/class/1DKin/Lesson-5/Acceleration-of-Gravity Average = ("9.78719 m / s" ^ 2 + "9.766322 m / s" ^ 2 ") /" 2 "= "9.77676m / s" ^ 2 Százalé Olvass tovább »

Az elektron hullámfüggvénye az atomról információt szolgáltat az elektronról. A psi hullámfüggvényt egy 3 kvantumból álló sor határozza meg, amelyek a Schrödinger-hullámegyenlet megoldásának természetes következményei. Együtt, a spin kvantumszámmal, egy atom kvantumállapotát határozza meg. A psi hullámfüggvény fizikailag jelentéktelen. A psi ^ 2 hullámfüggvény négyzete egyenlő a valószínűségsűrűséggel (egy egységnyi térfo Olvass tovább »

Alapvetően bármelyik kinematikai egyenlet működik, ha tudod, mikor kell használni az egyenletet. Egy szögben lövő lövedék, hogy megtalálja az időt, először a mozgás első felét kell megvizsgálnia. Beállíthat egy táblázatot, amellyel megszervezheti, hogy mit és milyen részleteket kell kitalálnia. Például: A gyermek 15 m / s kezdeti sebességgel 30 ^ o-os szöget zár be a vízszintes irányba. Meddig tart a levegő a labda? Elkezdhetjük a givens táblával. Idővel szüksége lesz a Olvass tovább »

A vektor vetítés <0,2,2>, a skaláris vetítés 2sqrt2. Lásd lentebb. A veca = <0,1,3> és vecb = <0,4,4> alapján a proj_ (vecb) veca, a veca vektor vetítése a vecb-re, a következő képlet alapján: proj_ (vecb) veca = (( Veca * vecb) / (| vecb |)) vecb / | vecb | Azaz, a két vektor pontterméke osztva a vecb nagyságával, szorozva a vecb-vel, osztva annak nagyságával. A második mennyiség egy vektormennyiség, mivel egy vektorot osztunk el egy skalárral. Megjegyezzük, hogy a vecb-t megosztjuk nag Olvass tovább »

Sok esetben megfigyeljük az objektum sebességének változását, de nem tudjuk, hogy mennyi ideig volt az erő. Az impulzus az erő szerves része. Ez a lendület változása. És ez hasznos az erők közelítésében, amikor nem tudjuk pontosan, hogy az ütközés során hogyan érintkeztek az objektumok. 1. példa: ha egy autóban 50 km / h sebességgel utazik az út mentén, és később megáll, akkor nem tudja, mennyi erővel volt szükség ahhoz, hogy az autó megálljon. Ha könnyedé Olvass tovább »

A válasz = -7 / 11 〈-5,4, -5〉 A vecb vektor vetítése a vecára = = (veca.vecb) / ( veca ) ^ 2veca A dot termék veca.vecb = 〈2, -3,4〉. 〈- 5,4, -5〉 = (- 10-12-20) = - 42 A veca modulus = 〈-5,4, -5〉 = sqrt (25 + 16 +25) = sqrt66 A vektor vetítés = -42 / 66 〈-5,4, -5〉 = -7 / 11 〈-5,4, -5〉 Olvass tovább »

A válasz = 34/41 〈3, -4,4〉 A vecb vektor vetülete a vecára = (veca.vecb) / ( veca ^ 2) veca A dot termék veca.vecb = 〈2,3 , -7〉. 〈3, -4,4〉 = (6-12-28) = 34 A veca modulus = veca = 〈3, -4,4〉 = sqrt (9 + 16 + 16) = sqrt41 A vektor vetítés = 34/41 〈3, -4,4〉 Olvass tovább »

A vektor vetítés = <2, 3, 1> A vecb vektora vetítése a veca-ra proj_ (veca) vecb = (veca.vecb) / (|| veca ||) ^ 2veca veca = <2,3,1> vecb = <3, 1,5> A dot termék veca.vecb = <3,1,5>. <2,3,1> = (3) * (2) + (1) * (3) + (5) * (1) = 6 + 3 + 5 = 14 A veca modulusa = || veca || = || <2,3,1> || = sqrt ((2) ^ 2 + (3) ^ 2 + (1) ^ 2) = sqrt14 Ezért proj_ (veca) vecb = 14/14 <2, 3,1> Olvass tovább »

Vec c = <24,47i, -40,79j, -16,32k> vec a = <32i, -38j, -12k> vec b = <18i, -30j, -12k> vec a * vec b = 18 * 32 + 38 * 30 + 12 * 12 = vec a * vec b = 576 + 1140 + 144 = 1860 | b | = sqrt (18 ^ 2 + 30 ^ 2 + 12 ^ 2) | b | = sqrt (324 + 900 +144) | b | = sqrt1368 vec c = (vec a * vec b) / (| b | * | b |) * vec b vec c = 1860 / (sqrt 1368 * sqrt 1368) <18i, -30j, - 12k> vec c = 1860/1368 <18i, -30j, -12k> vec c = <(1860 * 18i) / 1368, (-1860 * 30j) / 1368, (- 1860 * 12k) / 1368> vec c = <24,47i, -40,79j, -16,32k> Olvass tovább »

A vetítés = <48 / 17,72 / 17, -48 / 17> Legyen vecb = <3,2, -6> és veca = <- 2, -3,2> A vecb vetje a veca-ra proj_ ( veca) vecb = (veca.vecb) / (|| veca || ^ 2) veca veca.vecb = <-2, -3,2>. <3,2, -6> = (-2) * (3) + (- 3) * (2) + (2) * (-6) = -6-6-12 = -24 || veca || = || <-2, -3,2> || = sqrt ((- 2) ^ 2 + (- 3) ^ 2 + (- 2) ^ 2) = sqrt (4 + 9 + 4) = sqrt17 Ezért , proj_ (veca) vecb = (veca.vecb) / (|| veca || ^ 2) veca = -24 / 17 <-2, -3,2> Olvass tovább »

A vektor-vetítés <-69 / 41,92 / 41, -92 / 41>, a skaláris vetítés (-23sqrt (41)) / 41. A veca = (3i + 2j-6k) és a vecb = (3i-4j + 4k) alapján a proj_ (vecb) veca, a veca vektor projekciója van a vecb-re a következő képlet alapján: proj_ (vecb) veca = (( Veca * vecb) / (| vecb |)) vecb / | vecb | Azaz, a két vektor pontterméke osztva a vecb nagyságával, szorozva a vecb-vel, osztva annak nagyságával. A második mennyiség egy vektormennyiség, mivel egy vektorot osztunk el egy skalárral. Megjegyezzük, hogy a vecb- Olvass tovább »

A válasz = 19 / (7sqrt14) (3i-j-2k) Legyen veca = 〈3, -1, -2〉 és vecb = 〈3,2, -6〉 Ezután a vecb-re a veca-ra vetített vektor vetítés .vecb) / ( veca vecb ) veca A Veca.vecb = 〈3, -1, -2〉. product 3,2, -6〉 = 9-2 + 12 = 19 modul productveca modul = sqrt (9 + 1 + 4) = sqrt14 A vecb = sqrt (9 + 4 + 36) = sqrt49 = 7 modulus = 19 / (7sqrt14) 〈3, -1, -2〉 Olvass tovább »

A vetítés = 5/41 <3, -4,4> A vecb vektor vetülete a vecára a proj_ (veca) vecb = (veca.vecb) / (|| veca ||) ^ 2veca veca = <3, - 4,4> vecb = <3, -1, -2> A dot termék veca.vecb = <3, -4,4>. <3, -1, -2> = (3) * (3) + (- 4) * (- 1) + (4) * (- 2) = 9 + 4-8 = 5 A veca modulus = || Veca || = || <3, -4,4> || = sqrt ((3) ^ 2 + (- 4) ^ 2 + (4) ^ 2) = sqrt41 Ezért proj_ (veca) vecb = 5/41 <3, -4,4> Olvass tovább »

A vektor vetítés <-28 / 9, -14 / 9,28 / 9>, a skaláris vetítés 14/3. A veca = <-4, 0, 3> és vecb = <-2, -1,2> alapján a proj_ (vecb) veca, a veca vektor projekciója van a vecb-re a következő képlet alapján: proj_ (vecb) veca = ((Veca * vecb) / (| vecb |)) vecb / | vecb | Azaz, a két vektor pontterméke osztva a vecb nagyságával, szorozva a vecb-vel, osztva annak nagyságával. A második mennyiség egy vektormennyiség, mivel egy vektorot osztunk el egy skalárral. Megjegyezzük, hogy a vecb-t megosztjuk Olvass tovább »

A vetítés = -7 / 33 <-5,4, -5> A vecb vektor vetülete a veca proj_ (veca) vecb = (veca.vecb) / (|| veca ||) veca-ra Itt, vecb = <4 , 4,2> veca = <-5,4, -5> A ponttermék veca.vecb = <4,4,2>. <-5,4, -5> = (4 * -5) + (4 * 4) + (2 * -5) = -20 + 16-10 = -14 A vecb modulusa || veca || = sqrt ((- 5) ^ 2 + (4) ^ 2 + (- 5) ^ 2) = sqrt (66) Ezért proj_ (veca) vecb = (- 14) / (66) * <- 5,4, -5> = -7 / 33 <-5,4, -5> Olvass tovább »

A vektor vetítés <-2 / 17, -2 / 17,14 / 17>, a skaláris vetítés (-2sqrt (51)) / 17. Lásd lentebb. A veca = (4i + 4j + 2k) és a vecb = (i + j-7k) alapján a proj_ (vecb) veca, a veca vektor projekciója van a vecb-re a következő képlet alapján: proj_ (vecb) veca = (( Veca * vecb) / (| vecb |)) vecb / | vecb | Azaz, a két vektor pontterméke osztva a vecb nagyságával, szorozva a vecb-vel, osztva annak nagyságával. A második mennyiség egy vektormennyiség, mivel egy vektorot osztunk el egy skalárral. Megjegyezzü Olvass tovább »

A vektor-vetítés = -36 / sqrt62 <2, 3, -7> A vecb vektora vetítése a veca-ra proj_ (veca) vecb = (veca.vecb) / (|| veca ||) ^ 2veca veca = <2 3, -7> vecb = <8, 12,14> A dot termék veca.vecb = <2,3, -7>. <8,12,14> = (2) * (8) + (3) * (12) + (- 7) * (14) = 16 + 36-84 = -36 A veca modulusa = || veca || = || <2,3, -7> || = sqrt ((2) ^ 2 + (3) ^ 2 + (- 7) ^ 2) = sqrt (4 + 9 + 49) = sqrt62 Ezért proj_ (veca) vecb = -36 / sqrt62 <2, 3, -7> Olvass tovább »

A vetítés = (32) / 41 * <3, -4,4> A vecb vektor vetülete a vecára a proj_ (veca) vecb = (veca.vecb) / (| veca | ^ 2) veca Itt, veca = <3, -4,4> vecb = <8,12,14> Ezért a dot termék veca.vecb = <3, -4,4>. <8,12,14> = 24-48 + 56 = 32 A veca modulusa | veca | = | <3, -4,4> | = sqrt (9 + 16 + 16) = sqrt41 Ezért proj_ (veca) vecb = (32) / 41 * <3, -4,4> Olvass tovább »

Proj_vec B vec A = <-7i + 3,5j + 3,5k> vec A = <-9i + j + 2k> vec B = <14-7j-7k> proj_vec B vec A = (vec A * vec B) / || vec B || ^ 2 * vec B vec A * vec B = -9 * 14 -1 * 7 -2 * 7 vec A * vec B = -126-7-14 = -147 || vec B || ^ 2 = 14 ^ 2 + (- 7) ^ 2 + (- 7) ^ 2 = 196 + 49 + 49 = 294 proj_vec B vec A = -147 / 294 * <14i-7j-7k> proj_vec B vec A = <-7i + 3,5j + 3,5k> Olvass tovább »

Legyen vecA = 9hati + hatj + 3hatk és vecB = 5hati + 12hatj-5hatk Most a vecA vetítése a vecB = (vecA * vecB) / abs (vecB) ^ 2vecB = (45 + 12-15) / (sqrt (5 ^ 2 + 12 ^ 2 + 5 ^ 2)) ^ 2 (-5hati + 12hatj-5hatk) = 21/97 (-5hati + 12hatj-5hatk) Olvass tovább »

Proj_vec v vec u = (-15 / 11i-10 / 11j + 15 / 11k) Ahhoz, hogy megkönnyítsük a számukra való utalást, hívjuk az első vv-ot és a második v. v-t. v: proj_vec v vec u = ((vec u * vec v) / || vec v || ^ 2) * vec v Ez a szavak szerint a v. v v vektor vet v vektorra vetített vetítése az a ponttermék, amely a két vektor, osztva a v v v vektor hosszú v hosszúságának négyzetével.Ne feledje, hogy a zárójelben lévő darab egy skalár, amely elmondja nekünk, hogy milyen messze van a v. V irányban a vetít Olvass tovább »

A vetítés = -2 / 3veci-4 / 9vecj + 2 / 3veck A vecb vektor vetülete a vecára a proj_ (veca) vecb = (veca.vecb) / (| veca |) ^ 2 veca Itt veca = <3, 2, -3> vecb = <-1,1,1> A dot termék veca.vecb = <3,2, -3>. <-1,1,1> = -3 + 2-3 = -4 A veca maghátuma | veca | = | <3,2, -3> | = sqrt (9 + 4 + 9) = sqrt18 Ezért proj_ (veca) vecb = -4 / 18 <3,2, -3> = -2 / 9 <3,2, -3> = <-2/3 , -4/9, 2/3> = -2 / 3veci-4 / 9vecj + 2 / 3veck Olvass tovább »

Nincs kivetítés, mivel a vektorok merőlegesek. Legyen vecb = <-1,1,1> és veca = <1, -2,3> A vecb vektora vetítése a veca fölött = (veca.vecb) / (|| veca || ^ 2) * veca A pont a termék veca.vecb = <- 1,1,1>. <1, -2,3> = (- 1 * 1) + (1 * -2) + (1 * 3) = -1-2 + 3 = 0 A veca és vecb vektorok merőlegesek. Tehát nincs lehetőség vetítésre. Olvass tovább »

Az a vektor vektorra vetített vetületét a proj_a b = (a * b) / absa ^ 2 * a adja meg, így a ponttermék a = (- 1,1,1) és b = (1, -1, 1) a * b = -1-1 + 1 = -1 Az a nagysága absa = sqrt (-1 ^ 2 + 1 ^ 2 + 1 ^ 2) = sqrt3 Ezért a vetítés proj_a b = -1 / 3 * (- 1,1,1) = (- 1 / 3,1 / 3,1 / 3) = 1/3 * (- i + j + k) Olvass tovább »

Kérjük, olvassa el az alábbiakat: Tudjuk, hogy a végzett munka (W) közvetlenül arányos az erő (F) erővel az elmozdulás (ok) hoz. Tehát azt kapjuk, hogy W = F * s De tudjuk, hogy az energia (E) megegyezik az elvégzett munkával (W). Ezért E = F * s Most, ha az erő (F) van alkalmazva, az elmozdulás (ds) és az energia (dE) kis változása van. Szóval, ezt kapjuk, dE = F * ds Tudjuk, hogy az energia (E) az erő (F) integrációja és az elmozdulás (ok). Tehát, E = int F * ds --- (1) Most már tudjuk, hogy az erő (F) a len Olvass tovább »

A mennyiségi fényelmélet a kettős értelmezési hullámrészen alapul, mert a kísérleti bizonyítékok kötelessége. Valójában a fény mind a hullámok, mind a részecskék karaktereit mutatja a megfigyelési módtól függően. Ha megengedi, hogy a fényt egy optikai rendszerrel, mint tükörrel kölcsönözzétek, akkor a szokásos hullámként fog reagálni reflexiókkal, rifractionekkel és így tovább. Ezzel ellentétben, ha hagyja, hogy kölcsönha Olvass tovább »

960.4 J A kinetikus energia képlete 1 / 2mv ^ 2, ahol m tömeg és v a sebesség. Ez egyszerűen azt jelenti, hogy a v sebességgel mozgó m tömegnek kinetikus energiája 1 / 2mv ^ 2. Ismertük a tömeget, így meg lehet találni a sebességet. Azt mondják, hogy két másodpercre esett. Tehát a sebessége = egy alkalommal t. Ebben az esetben a gyorsulás a gravitáció miatt következik be, így a gyorsulás másodpercenként 9,8 méter. Ha 2 másodpercig leesik az egyenletbe, akkor a sebessége 9,8-szor 2 Olvass tovább »

A sugárzó kimenet a sugárzó test felületének egy területéből kibocsátott fény mennyisége. Más szavakkal, a sugárzó sugárzás a felszínen. Az SI egységek Watts / méter ^ 2. A csillagokról beszélve a csillagászatban gyakran használják a sugárzó kilépést. Meg lehet határozni a Stefan-Boltzmann egyenlet segítségével; R = sigma T ^ 4, ahol a sigma a Stefan-Boltzmann állandó, 5.67 xx 10 ^ -8 W m ^ -2 K ^ -4 és T a kibocsátó test hőmérsékl Olvass tovább »

47.2 "m" Használja a mozgás függőleges összetevőjét, hogy megkapja a repülési időt: s = 1/2 "g" t ^ 2: .t ^ 2 = (2s) / g = (2xx1.5) / (9.8) = 0,306: .t = sqrt (0,306) = 0,55 "s" A sebesség vízszintes összetevője állandó: s = vxxt = 85.3xx0.55 = 47,2 "m" Olvass tovább »

Kérjük, olvassa el a magyarázatot. Ha az objektum egyensúlyban van, akkor az objektum valamire támaszkodik. Bármi legyen is az objektum, akkor egy olyan erőkifejtés van, amely nagyságrenddel egyenlő, de ellentétes a gravitációs erő irányában. Ha az objektum nincs egyensúlyban, akkor a reakció a tárgy gyorsulása a gravitációs erő irányában. A nagysága megegyezik a gravitáció erejével, elosztva az objektum tömegével. Olvass tovább »

Rugalmas ütközések esetén kinetikus energiát tartanak fenn. A valódi életben valóban rugalmas ütközések történnek csak akkor, ha nincs kapcsolat. A biliárd golyók majdnem rugalmasak, de a gondos mérés azt mutatja, hogy bizonyos kinetikus energia elvész. Az egyetlen olyan ütközés, amely valóban rugalmassá válik, olyan testek közeli hiányosságai között hatna, amelyekben gravitációs vonzerő, töltés vagy mágnesesség vonzereje, vagy a töltés vagy Olvass tovább »

Az úszóképesség a két sűrűség közötti egyensúly. A két tárgy vagy vegyület relatív sűrűsége határozza meg a megfigyelt "úszóképesség" mennyiségét. Ez a keveredhetetlen dolgok közvetlen hatása (láva lámpák, sziklák a vízben) vagy a relatív térfogati hatás, például a hajók. Egy kedvenc edzés: Ha egy ember egy csónakban van, amely tele van a tó partján lebegő nagy sziklákkal, és az összes sziklát a tó f&# Olvass tovább »

A termodinamika második törvénye - ENTROPY Először is, az entrópia meghatározása változó. Egyes definíciók szerint a termodinamika második törvénye (entrópia) megköveteli, hogy a hőmotor alacsonyabb hőmérsékleten adjon fel egy kis energiát a munka érdekében. Mások az entrópiát úgy határozzák meg, hogy a rendszer energiája nem működik. Még mások azt mondják, hogy az entrópia a zavar mértéke; minél nagyobb az entrópia, annál nagyobb a ren Olvass tovább »

V = omegaR A v lineáris sebesség megegyezik az R. mozgásszöggel megegyező szögsebességgel, az R mozgással. Ennek az összefüggésnek az S = thetaR ívhossz egyenletből származhatunk, ahol a thétát radiánban mérjük. Indítsa el az S = tetaR-t Mindkét oldalon vegye le a származékot d S / "dt" = d theta / "dt" R d S / "dt" a lineáris sebesség és d theta / "dt" a szögsebesség. itt van: v = omegaR Olvass tovább »

A hangosságot jellemzően decibelben, "dB" -ben mérjük. Ezekben az egységekben a kapcsolat L_I = 10log (I / I_0), ahol L_I a referenciaértékhez viszonyított hangintenzitás, I a hang intenzitása, és I_0 a referencia intenzitása (általában a levegőben). I_0 = "1 pW / m" ^ 2 (mért négyzetméter) Ez lényegében azt mondja, hogy valamit viszonylag hangosan érzékelünk. Ha sok háttérzaj van, akkor az autórádióban található dal csendesnek tűnik, még akkor is, ha a hangerő Olvass tovább »

Ha az A objektum a vecv "" _ A és B objektummal a vecv "" _B-vel mozog, akkor az A sebessége a B-hez képest (amint azt a B megfigyelő megfigyeli), vecv "" _ (AB) = vecv "" _ A - vecv "" _ B.Például tekintsük meg a lineáris mozgást az egyszerűség kedvéért, és feltételezzük, hogy megfigyelésünk egy dimenzióban két és három dimenzióra vonatkozik. (A vektor jelölés használatával ez boldogan kiderül.) Két „A” és „B” autót mozgatnak a v Olvass tovább »

Az egyszerű válasz "fehér" fény, de ez függ ... Az egyik kedvenc kérdésem a fizikával haladóknak "A miért a vörös fény és a zöld fény sárga fényt ad?" A dolog az, hogy a tiszta sárga fény frekvenciája valahol a vörös és a zöld fény között van. Szóval hogyan tudnak a hosszabb és rövidebb hullámok valahogy összekapcsolódni ahhoz, hogy valamit köztünk? Nem. A tiszta vörös és tiszta zöld fény kombináci Olvass tovább »

A termodinamikai egyensúly az a fogalmi állapot, amelyben a rendszer (ek) azonos hővel rendelkeznek, és egyáltalán nincs hő. ha a hő különbözik, a melegebb területről a hidegebb térbe áramlik. Amikor két, a hőt csak áteresztő falhoz kapcsolt rendszer, és egyáltalán nincs hőáramlás közöttük, akkor ezek hő-egyensúlyban vannak. Ugyanez működik több rendszer esetében is. Amikor maga a rendszer termikus egyensúlyban van, a hő ugyanaz az egész: a hőmérséklet a rendszerben mindenütt Olvass tovább »

Tudom, hogy Rutherford atomi modellje szerint az atomok koncentrált pozitív töltésű középponttal rendelkeznek, és ez a központ nagyon kicsi az atom tényleges méretéhez képest. Az elektronok viszont keringenek ezen a magon, így befejezik az atom modelljét. Ez nyilvánvalónak tűnik (ezt a legtöbb elemi tankönyvben látjuk). Ezt megelőzően J. Thomson saját atommodelljét javasolta: Az atom egy pozitív gömbből készül, amelyben elektronok vannak. Csodálatos, de még mindig hibás modell. Rutherf Olvass tovább »

A teljesítményt wattban mérjük. A watt az a teljesítmény, amellyel egy munkával egy másodperc alatt tölthetjük be a munkát. Megtalálható a P = W / t képlettel. (Ebben a képletben W jelentése "munka".) A nagy mennyiségű energiát kilowattban (1 kW = 1 × 10 ^ 3 W), megawatt (1 MW = 1, 10 ^ 6 W) lehet mérni, vagy gigawatt (1 GW = 1 × 10 W 9). A watt James Watt nevét kapta, aki egy régebbi egységet hozott létre: a lóerőt. Olvass tovább »

Ez az x-y szabványos grafikon lesz az 1. negyedben. Az y-tengelyen a maximális érték lesz az elkezdett anyagmennyiség. Mondjuk valami 10 kg anyagot, amelynek felezési ideje egy óra. A maximális y tengely értéke a 10 kg. Ezután az x tengelyed idő lesz. 1 óra múlva az x, y pontja (5,1) 5 kg-nak és 1 órának felel meg. Csak 5 kg-os anyagod lesz, mert 1/2-ből ez az első óra eltűnik. 2 óra elteltével az 5 kg-os vagy 2,5 kg-os fele lesz, így az x, y pontja (2,5,2) lesz. Csak folytassa a folyamatot. Egy exponenciálisan csö Olvass tovább »

Coulombok Az "SI" töltésegység a coulomb, és "C" jelöli. Az egyik coulomb az a töltés, amelyet egy amper / másodperces állandóáram szállít. Az egyik coulomb a teljes töltés körülbelül 6,242 * 10 ^ 18 proton. Forrás: http://en.wikipedia.org/wiki/Coulomb Olvass tovább »

A villamos mező egy vezető, a feltöltött vagy egyéb módon, nulla (legalábbis a statikus esetben). Ne feledje, hogy egy vezetékben nem-nulla elektromos mező van, amikor egy áram áramlik rajta keresztül. A karmester mobil töltőhordozókkal rendelkezik - ez végül is karmesterként szolgál. Ennek eredményeképpen, még akkor is, ha egy elektromos mező van kialakítva a vezetőn belül, a töltőhordozók válaszul mozognak. Ha, mint a legtöbb esetben, a hordozók elektronok, akkor a mező ellen mozognak. Ez tölt Olvass tovább »

Amikor az egyik objektum a gravitáció (vagyis a nap körül) bolygón mûködik, azt mondjuk, hogy a centripetális erõt a gravitációs erõ hozza létre: (mv ^ 2) / r = (GMm) / r ^ 2 v ^ 2 / r = (GM) / r ^ 2 v = (2pir) / t (4pi ^ 2r ^ 2) / (2rt ^ 2) = (GM) / r ^ 2 t ^ 2 = (2pi ^ 2r ^ 3) / (GM ) t = sqrt ((2pi ^ 2r ^ 3) / (GM)) Az orbitális test tömegének növekedése csökkenti az orbitális időszakot. Olvass tovább »

T ~ ~ 0,0013 másodperc 4 = 8 x 124pi t 4/8 = sin 124 pi t sin ^ -1 (1/2) = 124 pt 124 pi t = pi / 6 + 2pin, vagy 124 pi t = (5pi) / 6 + 2pin t = (pi / 6 + 2pin) / (124pi) vagy t = ((5pi) / 6 + 2pin) / (124 pi) t = (pi / 6 + 2pin) * 1 / (124pi) vagy t = ((5pi) / 6 + 2pin) * 1 / (124 pi) t = 1/744 + 1/62 n vagy t = 5/744 + 1/62 n, ahol n = 0, + - 1, + - 2 + - 3, ...Mivel az idő pozitív, az első pozitív választ keressük. Tehát válasszon n értéket, és csatlakoztassa a két egyenlethez. n = 0, t ~~ 0.0013 vagy t ~~ .00672 Ne feledje, hogy ha n = -1-et választunk, akkor Olvass tovább »

A hangintenzitás tartománya, amit az emberek észlelhetnek, olyan nagy (13 nagyságrendet ölel fel). A hallható halványabb hang intenzitását a hallás küszöbének nevezzük. Ennek intenzitása körülbelül 1 ^ 10 ^ {- 12} Wm ^ {- 2}. Mert ilyen hatalmas tartományban nehezen lehet intuíciót szerezni a számok számára, kívánatos, hogy a skála a 0 és 100 közötti tartományba eső hangintenzitást mérje. Ez a decibell skála (dB) célja. Mivel a logaritmusnak az a tula Olvass tovább »

4,187 kJ / kgK, 2,108 kJ / kgK, 1,996 kJ / kgK víz, jég és vízgőz esetében. A fajlagos hőteljesítmény, vagy az adott anyag hőmérsékletének egy Celsius-fokos emeléséhez szükséges hőmennyiség 4,887 kJ / kgK, jég 2,108 kJ / kgK és a vízgőz (gőz) esetében 1,996 kJ / kgK. Nézze meg ezt a kapcsolódó szocatikus kérdést, hogy hogyan kell kiszámítani a fajlagos hőteljesítményt. Olvass tovább »

Emlékeznünk kell arra, hogy a Styrofoam egy márkanév. Valójában egy polisztirol vegyi vegyület. A fajlagos hőteljesítmény különböző értékeit találjuk. Ezek az alábbiakban felsoroltak. "" (cal / g ° C) "" (J / kg K) Styrofoam "" 0,27 "" 1131 1. referencia "" (J.mol ^ -1.K ^ -1) polisztirol "" 126,5 ± 0,6 2. referencia: A polisztirol 104,15 g-os móltömege Ezzel a polisztirol ajánlott értéke kb. 1215 (J / kg K). A kívánt értéktől f Olvass tovább »

Adott d = 125 "km" * (10 ^ 3 "m") / "km" kb. 1,25 * 10 ^ 5 "m" t = 2 "h" * (3600 "s") / "h" kb. 7,2 * 10 ^ 3 "s" Visszahívás, sávok = d / t Ezért a sávok = d / t kb (17,4 "m") / "s" az autó átlagos sebessége. A sebesség kiszámításához meg kell adnunk az autó elmozdulását. Olvass tovább »

2.693 m // s A két adott háromdimenziós pont közötti távolság a normál euklideszi metrikából az RR ^ 3-ban található: x = d ((1, -2,3); (- 5,6,7 )) = sqrt ((1 - (- 5)) ^ 2 + (- 2-6) ^ 2 + (3-7) ^ 2) = sqrt (36 + 64 + 16 = sqrt116m, (feltételezve, hogy az SI egységek Ezért az objektum sebessége a definíció szerint a távolságváltozás sebessége, amelyet v = x / t = sqrt116 / 4 = 2,669 m / s értékkel adunk meg. Olvass tovább »

4,24 "egységek / s" A 2 pont közötti távolságot a következők adják: d = sqrt ((- 1 + 3) ^ 2 + (7 + 1) ^ 2 + (2-0) ^ 2: .d = sqrt ( 2 ^ 2 + 8 ^ 2 + 2 ^ 2) d = sqrt (72) = 8,48 "egységek": .v = d / t = 8.48 / 2 = 4.24 "egységek / s" Olvass tovább »

V = sqrt 10 "két pont közötti távolság a következő:" x = sqrt (Delta x ^ 2 + Delta y ^ 2 + Delta z ^ 2 Delta x = x_2-x_1 = -3 + 1 = -2 Delta y = y_2 -y_1 = 4-7 = -3 Delta z = z_2-z_1 = -3-2 = -5 x = sqrt ((- 2) ^ 2 (-3) ^ 2 + (- 5) ^ 2) x = sqrt (4 + 9 + 25) x = sqrt40 v = x / tv = sqrt 40/2 v = sqrt (4 * 10) / 2 = 2 * sqrt 10/2 v = sqrt 10 Olvass tovább »

1.41 "egységek" "/ s" A két pont közötti távolság eléréséhez a 3D-s térben hatékonyan használja a Pythagorákat 2 D (x.y) -ban, majd ezt az eredményt 3D-re (x, y, z) alkalmazza. Hívja P = (- 2,1,2) és Q = (- 3,0,6), majd d (P, Q) = stackrel (rarr) (PQ) = sqrt ((- 2 + 3) ^ 2 + (1-0) ^ 2 + (2-6) ^ 2) = sqrt (18) = 4,24: .v = 4,24 / 3 = 1,41 "egység / s" Olvass tovább »

Az objektum sebessége = "távolság" / "idő" = 3,037 "egységek / s" - Ha a két pontot standard formátumú vektorokként vesszük, akkor a távolságuk a különbség vektorjának nagysága. Tehát a vecA = <- 2,1,2>, vecB = <- 3,0, -7> vec (AB) = <- 1,1,9> | AB | = sqrt (-1 ^ 2 + 1 ^ 2 + 9 ^ 2) | AB | = sqrt (83) = 9.110 "távolság" = 9.110 Az objektum sebessége = "távolság" / "idő" = 9.110 / 3 = 3.037 "egységek / s" Olvass tovább »

Sebesség = Távolság / Idő rArr S = d / t Itt a két pont közötti távolság d = sqrt ((- 2 + 1) ^ 2 + (- 5-4) ^ 2 + (1-3) ^ 2) egység rArr d = sqrt (1 + 81 + 4) egységek rArr d = 9,27 egység:. S = d / t rArr S = 9,27 / 2 = 4,635 egység / s Olvass tovább »