Fizika

A visszaverődés első törvénye kimondja, hogy a beeső fénysugár által az előfordulási ponton a felszínhez képest normális értékű szög egyenlő a visszaverődő fénysugár normál szögével. A következő számok példák erre a törvényre különböző körülmények között: 1) Egy sík tükör 2) Ívelt tükrök Egy óvatosság, bár mindig a normális a incidencia pontján, azt mondja, triviális a sík tükröknél, min Olvass tovább »

GPE = 81000J vagy 81kJ földszint = KE_0, GPE_0 *, mielőtt leesett = KE_h, GPE_h GPE_h + KE_h = GPE_0 + KE_0 KE_h = 0 és GPH_0 = 0 Tehát GPE_h = KE_0 GPE_h = 1 / 2m (v) ^ 2 GPE_h = 1/2 * 20 * (90) ^ 2 GPE_h = 81000J = 81kJ Olvass tovább »

Ugyanaz, mint a fény. Lásd lentebb. Ne feledje, hogy a rádióhullámok vagy jelek ugyanazok, mint a fényhullámok. A fény az elektromágneses hullámok teljes spektrumának egy kis része. A fény esetében a diffrakció az akadályok sarkai köré hajlik, hasonló jelenségekkel rendelkezik, de a rádiójelek nagyobb hullámhosszai miatt a hajlítás "sugara" sokkal nagyobb lenne. Olvass tovább »

Ha azt akarja, hogy Fleming jobboldali szabálya legyen, akkor itt van az én útom. Ez egyszerűen egy parancsikon az indukált áram irányának megismeréséhez (elektromágneses indukció során). Thumb képviseli a mozgást Első ujj a mágneses mező irányát jelzi (papírba vagy papírból). A második ujj az indukált áramot jelenti. Legtöbbször a karmester mozgása és a B-mező iránya van, és keressük az áramot Olvass tovább »

Egy rakétahajó kioldja a motorból kilépő gázt. Kulcskoncepciók: Röviden, egy rakétahajó kiszorítja a motorból kilépő gázt. A mozgást egy teljes vákuumban, nem befolyásolja Newton harmadik mozgásjogja. Ezzel a joggal a tudósok megállapították, hogy m_gv_g = m_rv_r (r rakéta és g gáz) Tehát amikor a gáz súlya 1 g, és 10 m / s mozgásban van, és a rakéta tömege 1 g, a rakéta 10 m / s-nak kell mozognia. Oldalsó fogalmak: A mozgás az űrben nem olyan egyszer Olvass tovább »

A termodinamika második törvénye (a Clausius egyenlőtlenségével együtt) az Entropy növekedésének elvét támasztja alá. Egy egyszerű rendszer egyszerű szavakkal történő elhelyezése nem csökken: az egész rendszer mindig növekszik. A világegyetem olyan módon fejlődik, hogy az univerzum teljes entrópia mindig nő. A termodinamika második törvénye a természetes folyamatok irányát adja. Miért érett a gyümölcs? Mi okozza a spontán kémiai reakciót? Miért korunk Olvass tovább »

A termodinamika második törvényéhez különböző állítások tartoznak. Mindegyikük logikusan egyenértékű. A leg logikusabb kijelentés az entrópia-növekedés. Szóval, hadd mutassam be az ugyanazon törvény más egyenértékű kijelentéseit. Kelvin-Planck nyilatkozata - Nem lehetséges ciklikus folyamat, amelynek egyetlen eredménye a hő teljes átalakítása egyenértékű munkára. Clausius kijelentése - Nem lehetséges ciklikus folyamat, amelynek egyetlen hatása a hideg Olvass tovább »

Az egyik, amely 4 egyenlő nyilat mutat ellentétes irányban. Amikor a labda állandó sebességgel mozog, mind vízszintes, mind függőleges egyensúlyban van. Tehát mind a négy erőt, amelyikre hatnak, ki kell egyensúlyozniuk egymást. A függőlegesen lefelé ható anyag súlya, amelyet a talajnak köszönhetően normális erővel kiegyenlítenek. A vízszintesen ható külső erő pedig kinetikus súrlódási erővel van kiegyensúlyozva. Olvass tovább »

A sebesség a pozícióváltozás az időbeli változás során. A pozícióváltást elmozdulásnak nevezik, és Deltad képviseli, és az idő változását Deltat képviseli, és a sebességet a (Deltad) / (Deltat) képviseli. A pozíció és az idő grafikonok között az idő a független változó, és az x tengelyen van, és a pozíció a függő változó, és az y tengelyen van. A sebesség a vonal meredeksége, és a pozíció / időbeli vál Olvass tovább »

Általában a hullámhossz és a hullám sebességének változása. Ha megnézzük a hullámegyenletet, akkor egy algebrai megértést kapunk: v = f xx lambda, ahol a lambda a hullámhossz. Nyilvánvaló, hogy ha v megváltozik, akkor az f vagy a lambda változásnak kell lennie. Mivel a frekvenciát a hullámok forrása határozza meg, állandó marad. A lendület megőrzése miatt az irány megváltozik (feltéve, hogy a hullámok nem 90 ^ @). Egy másik megértési mód az, hogy Olvass tovább »

Külső erővel végzett munka = a kinetikus energia változása. Adott, x = 3.8t-1.7t ^ 2 + 0.95t ^ 3 Szóval, v = (dx) / (dt) = 3.8-3.4t + 2.85t ^ 2 Tehát, ennek az egyenletnek a használatakor t = 0 , v_o = 3.8ms ^ -1 És t = 8.9, v_t = 199,3 ms ^ -1 Tehát a kinetikai energia változása = 1/2 * m * (v_t ^ 2 - v_o ^ 2) A megadott értékek elhelyezése, W = KE = 49632.55J Olvass tovább »

Csak hasonlítsa össze az ügyet egy lövedékmozgással. A lövedék mozgásában egy állandó lefelé irányuló erő cselekszik, ami a gravitáció, itt elhanyagolva a gravitációt, ez az erő csak az elektromos mező által történő visszavonásnak köszönhető. A pozitív töltésű proton az elektromos mező irányába replikálódik, amely lefelé irányul. Tehát itt, összehasonlítva a g-vel, a lefelé irányuló gyorsulás F / m = (Eq) / m lesz, ahol m Olvass tovább »

A sávszélesség a két frekvencia közötti különbség, a legalacsonyabb frekvencia és a legmagasabb frekvencia. Ez egy olyan frekvenciasáv, amely 2 frekvenciával, az alsó fr frekvenciával és az fh frekvencia legmagasabb frekvenciájával korlátozódik. Olvass tovább »

A neutronok nulla töltéssel rendelkeznek. Más szavakkal, nincs díja. Olvass tovább »

A súrlódás nem befolyásolhatja az anyag tömegét (figyelembe véve egy olyan anyagot, amelynek tömege nem változik idővel), hanem inkább olyan tárgy tömege, amely különböző módon befolyásolhatja a súrlódást. Vegyünk néhány példát a helyzet megértéséhez. Tegyük fel, hogy egy m tömegű blokk az asztalon fekszik, ha a köztük lévő súrlódási erő együtthatója a mu, akkor a súrlódási erő (f) maximális mennyisége, amely az Olvass tovább »

Tegyük fel, hogy az eredetre helyezett töltés q_1, és mellette q_2, q_3, q_4 nevet adunk. Most a q_1 és q_2 két töltésből származó potenciális energia x távolsággal elválasztva 1 / (4 pi epsilon) (q_1) ( q_2) / x Tehát itt a rendszer potenciális energiája lesz, 9 * 10 ^ 9 ((q_1 q_2) / 1 + (q_1 q_3) / 2 + (q_1 q_4) / 3 + (q_2 q_3) / 1 + ( q_2 q_4) / 2 + (q_3 q_4) / 1) (azaz a lehetséges energia összege az összes lehetséges töltési kombináció miatt) = 9 * 10 ^ 9 (-1/1 +1/2 + (- 1) / 3 + ( -1) / 1 +1/2 Olvass tovább »

3 Tegyük fel, hogy a bolygó magjának tömege m, a külső héj pedig m 'Tehát a mag felületén lévő mező (Gm) / R ^ 2 És a héj felületén (G (m + m ')) / (2R) ^ 2 Adott, mindkettő egyenlő, így (Gm) / R ^ 2 = (G (m + m')) / (2R) ^ 2 vagy 4m = m + m 'vagy m' = 3 m Most m = 4/3 piR ^ 3 rho_1 (tömeg = térfogat * sűrűség) és m '= 4/3 pi ((2R) ^ 3-R ^ 3) rho_2 = 4 / 3 pi 7R ^ 3 rho2 így 3 m = 3 (4/3 piR ^ 3 rho_1) = m '= 4/3 pi 7R ^ 3 rho_2 Tehát rho_1 = 7/3 rho_2 vagy (rho_1) / (rho_2 ) = 7/3 Olvass tovább »

Coulomb SI töltésegység a Coulomb, tudjuk, hogy az I áram, a Q Q, a I = Q / t vagy Q = Ez a kapcsolat, az áramegység Ampere és az idő második a So So, 1 Coulomb = 1 Ampere * 1 másodperc Olvass tovább »

Adott, gyorsulás = a = (dv) / (dt) = 2-5t, v = 2t - (5t ^ 2) / 2 +12 (integráció alapján) Ezért v = (dx) / (dt) = 2t- (5t ^ 2) / 2 +12 így, x = t ^ 2 -5/6 t ^ 3 + 12t Elhelyezés, x = 0 kapunk, t = 0,3,23 Tehát a teljes megtett távolság = [t ^ 2] _0 ^ (3.23) -5/6 [t ^ 3] _0 ^ 3.23 +12 [t] _0 ^ 3.23 + 5/6 [t ^ 3] _3.23 ^ 4 - [t ^ 2] _3.23 ^ 4 - 12 [t] _3,23 ^ 4 = 31,54m Tehát az átlagos sebesség = teljes megtett távolság / teljes idő = 31,54 / 4 = 7,87 ms ^ -1 Olvass tovább »

Ha az 1-es osztályú kar egyik végén az F egyensúlyi erőt egy támasztótávolságtól a távolságra alkalmazzuk, és egy másik f erőt alkalmazunk a kar másik végére a b távolságra egy támasztól, akkor F / f = b / a Tekintsük az 1. osztályú karját, amely egy merev rúdból áll, amely elfordulhat egy alátét körül. Amikor egy rúd egyik vége felemelkedik, egy másik leesik. Ez a kar egy nehéz tárgy felemelésére használható, amelynek s& Olvass tovább »

Figyelembe véve a dr egy kis részét a rúdban egy r távolságra a rúd tengelyétől. Tehát ennek a résznek a tömege dm = m / l dr (az egyenletes pálcát említve) Most a feszültség ezen a részen a Centrifugális erő lesz, azaz a dT = -dm omega ^ 2r (mert a feszültség irányul távol a központtól, míg r a központ felé számít, ha a Centripetális erőt figyelembe véve oldja meg, akkor az erő pozitív lesz, de a határértéket r-ről l-re számítjuk. Or, dT = Olvass tovább »

F = 5862,36N Az úszóképesség az objektum által elhagyott folyadék (folyadék vagy gáz) tömegével egyenlő. Tehát F = szín (piros) (m) színe (kék) (g) F = "erő" színe (piros) (m = tömeg) színe (kék) (g = " gravitációs szilárdság "= 9,8 N / (kg)), de először meg kell találnunk azt, ami m így van a sűrűség képletének színéből (barna) (rho) = szín (piros) (m) / szín (zöld) (V) átrendeződik ( megoldása m-re: szín (piros) (m) = sz Olvass tovább »

Newton második mozgási törvénye szerint a test gyorsulása közvetlenül arányos a testre ható erővel, és fordítottan arányos a testével. Ennek a törvénynek a képlete a = "F" / m, ahonnan kapjuk az "F" képletet = ma. Ha a tömeg kg-ban van, és a gyorsulás "m / s / s" vagy "m / s" ^ 2, akkor az erőegység "kgm / s" ^ 2, amelyet másodpercenként kiligramméterként leolvasnak. Ezt az egységet egy N helyettesíti Isaac Newton tiszteletére. A probl& Olvass tovább »

Infravörös. A foton energiáját a hnu adja, ahol Planck állandója és a nu az elektromágneses sugárzás gyakorisága. Bár az elektromágneses hullámok vagy a fotonok abszorbeálják az objektumot, az infravörös sugárból származó foton energiája a molekulák vibrációs átmenetének energiája, és így jobban felszívódik. Ennélfogva az infravörös a hőhöz kapcsolódik. Olvass tovább »

(3u) / (7mug) Nos, miközben megpróbáltuk megoldani ezt, azt mondhatjuk, hogy kezdetben tiszta gördülés történt csak az u = omegar miatt (ahol az omega a szögsebesség) De az ütközés során lineáris a sebesség csökken, de az ütközés során az omega nem változott, így ha az új sebesség az v és a szögsebesség az omega, akkor azt követően meg kell találnunk, hogy hányszor a súrlódási erő által alkalmazott külső nyomatéknak köszönhetően ti Olvass tovább »

Nyitott végű cső esetében mindkét vég antinódot jelent, így a két antinóda = lambda / 2 (ahol a lambda a hullámhossz) közötti távolság. Tehát elmondhatjuk, hogy l = (2lambda) / 2 a 2. harmonikára, ahol l az a cső hossza. Tehát, lambda = l Most, tudjuk, v = nulambda, ahol v a hullám sebessége, nu a frekvencia és a lambda a hullámhossz. Adott, v = 340ms ^ -1, l = 4,8 m Tehát, nu = v / lambda = 340 / 4,8 = 70,82 Hz Olvass tovább »

Hagyjuk, hogy a melegvízzsákban vett meleg víz vagy olaj optimális térfogata legyen V és d a vett folyadék sűrűségét jelenti, If Deltat a folyadék hőmérsékletének másodpercenkénti csökkenésének sebessége a H hőmennyiségnek köszönhetően. használat közben. Ezután írhatunk VdsDeltat = H-t, ahol s a zsákban vett folyadék fajlagos hője, így Deltat = H / (Vds) Ez az egyenlet azt sugallja, hogy a hőmérséklet-csökkenés Delta fordítottan arányos a ds termé Olvass tovább »

Az alkalmazott erő növekszik. Mivel a nyomást Erő / Területként határozták meg, az erőszak alkalmazási területeinek csökkenése a területre gyakorolt nyomás növekedését eredményezné. Ez a vízcsöveknél látható, amelyek a blokkoláskor nyugodt vízáramlást eredményeznek, de ha a hüvelykujját a nyílás fölé helyezi, a víz kifelé folyik. Ez azért van, mert a hüvelykujj mozgatása a nyílás fölé csökkenti azt a terül Olvass tovább »

Ahogy az incidencia szöge megnő, a refrakciós szög arányosan nő az incidencia növekedésével. Ahogy az incidencia szöge megnő, a refrakciós szög arányosan nő az incidencia növekedésével. A Snell törvény határozza meg a refrakció szögét az előfordulási szög és a két közeg törésmutatója alapján. Az előfordulási szög és a fénytörés szöge a sin (theta_1) * n_1 = sin (theta_2) * n_2, ahol a theta_1 az előfordulási szög, az n_1 a töré Olvass tovább »

Meg kell adnia a dekompenzációt. Nem elegendő információ. Lásd alább. Ha az autó 85 mérföld / óra volt, és valamikor megállt, hogy leálljon egy t másodperc alatt, elindulna, a távolság a súlytól és az időtől függ. Ez a Netwon-törvény F = m * a alkalmazása. Tehát a kérdés az, hogy milyen gyorsan megállt az autó, és mi a súlya. Olvass tovább »

Nos, tudjuk, hogy amikor egy ellenállás az R_n = R_1 + R_2 + R_3 sorozatban van csatlakoztatva, úgy vélem, hogy a negyedik ellenállás ugyanolyan ellenállással rendelkezik, mint az első 3, azaz R_1 = R_2 = R_3 = R_4 Oké, így mondjuk a növekedés% = Növelés / eredeti * 100 = R_4 / (R_1 + R_2 + R_3) * 1 00, tekintettel arra, hogy R_1 = R_2 = R_3 = R_4 Újraírható: = R_4 / (3R_4) * 100 = 1/3 * 100 ezért Az ellenállás 30,333 .....% -kal nő Olvass tovább »

Alapvetően a gerenda koncentrálása: A gerenda szélességének (párhuzamos) csökkentése érdekében a fényszórótól nagyobb távolságra nagyobb intenzitás nagyobb. Ha egy tárgy konkáv tükör középpontjában van, dolgozzon ki egy fénysugár-diagramot. Meg fogja találni, hogy a sugarak párhuzamosak, mint a tükör kilépése, így a fénysugár párhuzamos, és a lámpa által generált fény összpontosul. Olvass tovább »

Van néhány lehetőség, amiről most gondolkodhatok. Ennek oka lehet: - A víz felszínének feszültsége: Néhány tárgy úszik, mert a víz felszínén nyugszik, anélkül, hogy feszültséget fékeznének (szó szerint azt mondhatjuk, hogy a vízben van, nem lebegő) benne). - A tárgy sűrűsége kisebb, mint a vízé: A víz sűrűsége (1 g) / (cm ^ 3). Ha egy objektum kisebb sűrűséggel rendelkezik, akkor lebeg. - A kapott sűrűség kisebb, mint a vízé. Ha megpróbálja lebegni, n Olvass tovább »

Eltörik. Ha a rácstávolság a fény hullámhosszához hasonlítható, akkor a hátulról elhelyezett képernyőn „diffrakciós mintát” kell látnunk; azaz sötét és világos szegélyek sorozata. Ezt megérthetjük úgy, hogy minden nyitott nyílást koherens forrásként gondolunk, majd a rács mögötti bármely ponton a hatás az egyes amplitúdók összegzésével érhető el. Az amplitúdókat (az R.P Feynmantól szánalmatlanul felvett hitelek)  Olvass tovább »

Majdnem megvan! Lásd lentebb. F = 9,81 "N" A csapdaajtó 4 "kg" egyenletes eloszlású. A hossza l "m". Tehát a tömeg középpontja l / 2. Az ajtó dőlésszöge 60 ^ o, ami azt jelenti, hogy az ajtóhoz merőleges tömegű komponens: m _ {"perp"} = 4 sin30 ^ o = 4 xx 1/2 = 2 "kg" Ez a távolság l távolságban működik. / 2 a csuklóból. Tehát van egy pillanatnyi kapcsolatod: m _ {"perp"} xx g xx l / 2 = F xx l 2 xx 9.81 xx 1/2 = F vagy szín (zöld) {F = 9.81 "N&q Olvass tovább »

Az objektum nem tapasztalhat nettó erőt, és nincs mozgás. Mi történik, feltéve, hogy a folyadék teljesen statikus, az, hogy az objektum a folyadék minden helyzetében rögzítve marad. Ha 5 méterrel lefelé helyezte a tartályba, akkor ugyanolyan magasságban maradna. Jó példa erre a vízzel töltött műanyag zacskó. Ha ezt egy úszómedencébe vagy egy vizes kádba helyezi, a táska csak a helyére lép. Ez azért van, mert a lendületes erő megegyezik a gravitációs erővel. Olvass tovább »

Ha az úszó erő nagyobb, mint a gravitációs erő, akkor az objektum tovább megy! http://phet.colorado.edu/sims/density-and-buoyancy/buoyancy_en.html A fenti szimulátor használatával láthatjuk, hogy ha az erő és a gravitáció egyenlő, akkor a blokk lebeg. Ha azonban az úszó erő nagyobb, mint a gravitáció, akkor az objektum (például egy léggömb lenne), addig folytatódik, amíg meg nem zavarja, vagy nem tud tovább! Olvass tovább »

Ez 100 m, mivel ez csak egy dimenzióban mozog, ez viszonylag egyszerű probléma megoldandó. Ahogy időt, gyorsulást és kezdeti sebességet kapunk, az időfüggő kinematikai egyenletünket használhatjuk: Deltay = v_ot + 1 / 2at ^ 2 Most tegyük fel a megadott értékeket: t = 7 másodperc v_o = 50m / sa = -9,8m / s ^ 2 (lefelé ható gravitáció) Tehát most mindössze annyit kell tennünk, hogy csatlakozunk és oldjuk meg: Deltay = 50 (7) + 1/2 (-9,8) (7 ^ 2) Deltay = 109,9 m # Mindazonáltal 100-ra kerekítjük az adott inf Olvass tovább »

P = 11 Ns v = 4,7 ms ^ (- 1) Impulzus ( p) p = Ft = 9 × 1,2 = 10,8 Ns vagy 11 Ns (2 sf) Impulzus = lendületváltozás, így a lendület változása = 11 kg .ms ^ (- 1) Végső sebesség m = 2,3 kg, u = 0, v =? p = mv - mu = mv - 0 v = ( p) / m = 10,8 / 2,3 = 4,7 m.s ^ (- 1) A sebesség iránya ugyanolyan irányban van, mint az erő. Olvass tovább »

(c) Az objektum ugyanazon a sebességen halad tovább. Ezt Newton első mozgási törvénye hozta létre. Olvass tovább »

A hőmennyiség, amely az 5 g vízhez 0 ^ C-on szükséges ahhoz, hogy 100 ^ C-on vízké alakuljon, a látens hő szükséges + hő szükséges ahhoz, hogy a hőmérséklete 100 ^ @ C = (80 * 5) + (5 * 1 * 100) = 900 kalória. Most, az 5 g gőzzel 100 ^ @ C-re felszabaduló hő 100 ^ C-on vízre alakul 5 * 537 = 2685 kalória. Tehát a hőenergia elegendő ahhoz, hogy 5 g jégre 5 g vízre alakuljon át 100 ^ @C Tehát csak 900 kalórianyi hőenergia szabadul fel a gőzzel, így az ugyanazon a hőmérsékleten vízre átal Olvass tovább »

Távolítsuk el az elmozdulásvektorot két merőleges részre, azaz a vektorra, amely 30 Km 45 ^ @ nyugatra délre van. Tehát ennek az elmozdulásnak a nyugati alkotóeleme mentén 30 sin 45 volt, délen pedig 30 cos 45 volt. Tehát a nyugati irányba történő elmozdulás 80 + 30 sin 45 volt = 101,20Km, dél felé pedig 30 cos 45 = 21,20Km az elmozdulás sqrt (101,20 ^ 2 + 21,20 ^ 2) = 103,4 Km. A tan ^ -1 (21.20 / 101.20) = 11,82 ^ @ wrt nyugati irányba. Kérlek, hogy próbálja meg a sajátját, köszönöm Olvass tovább »

B Összehasonlítva az adott egyenletet y = a sin (omegat-kx) értékkel, a részecske mozgás amplitúdója a = y_o, omega = 2pif, nu = f és a hullámhossz lambda Most a maximális részecske sebesség, azaz az SHM maximális sebessége v. '= a omega = y_o2pif És a v = nulambda = flambda hullámsebesség az adott feltétel v' = 4v, y_o2pif = 4 f lambda vagy, lambda = (piy_o) / 2 Olvass tovább »

Az alábbiakban a helyzet látható, szóval, a mozgás t utána eléri az a magasságot, így a függőleges mozgást figyelembe véve azt mondhatjuk, hogy a = (u sin theta) t -1/2 gt ^ 2 (u is a lövedék vetületi sebessége) Ezt megkapjuk, t = (2u sin theta _- ^ + sqrt (4u ^ 2 sin ^ 2 theta -8ga)) / (2g) Tehát egy érték (kisebb) t = t ( hagyja azt az időt, hogy elérjék az időt, amíg elindul, és a másik (nagyobb) t = t '(let), miközben leesik. Tehát ebben az időintervallumban elmondhatjuk, hogy a ví Olvass tovább »

5.2m Nyitott végű cső esetén mindkét végén az antinódák jelen vannak, így az 1. harmonikusnál az l hosszúsága megegyezik a két antinód közötti távolsággal, azaz lambda / 2-vel, ahol a lambda a hullámhossz. Tehát az l = (3lambda) / 2, vagy a lambda = (2l) / 3 adott harmadlagos, l = 7,8 m, tehát lambda = (2 × 7,8) / 3=5,2m Olvass tovább »

.4444 yd / nap Ehhez a lábakat udvarra kell konvertálni. Néhány dimenziós elemzéssel és a konverziós egységek ismeretében tudjuk kiszámítani. 32ftxx (.3333yd) / (1ft) = 10.67 yd Következő órákról napokra vált. tudva, hogy a nap 24 órájában van, ez a konverzió kissé ártalmatlan lesz. Ezután beállítottuk a matematikai problémát: (10.67yd) / (24 óra) = (.4444yd) / (nap) (észrevétel, hogy egységeink helyesek). Olvass tovább »

Ha egy objektumot vízszintesen dobunk egy állandó magasságból h sebességgel u, ha időt vesz igénybe a talaj eléréséhez, figyelembe véve csak függőleges mozgást, mondhatjuk, h = 1 / 2g t ^ 2 (a, h = ut +1 használatával) / 2 gt ^ 2, ittu = 0, mivel a sebesség kezdetben nem volt függőlegesen jelenléte), így, t = sqrt ((2h) / g) Tehát láthatjuk, hogy ez a kifejezés független a kezdeti sebességtől u, így a háromszorosodás u ott nem lesz hatással a repülési időre. most, ha ebben az Olvass tovább »

Tegyük fel, hogy a 4 hasonló töltés az A, B, C, D és AB = BC = CD = DA = 0.2m-nél van jelen. AB és CB. D-erő (F ') miatt a DB DB = 0,2sqrt (2) m diagonálisan is visszataszító lesz, így F = (9 * 10 ^ 9 * (16 * 10 ^ -6) ^ 2) / ( 0,2) ^ 2 = 57,6N és F '= (9 * 10 ^ 9 * (16 * 10 ^ -6) ^ 2) / (0.2sqrt (2)) ^ 2 = 28,8N most, F' egy szöget zár be 45 ^ @ mind AB, mind CB-vel. így az F 'komponens két merőleges irányban, azaz az AB és a CB 28,8 cos 45 lesz. Tehát két erőnk van (57,6 + 28,8 cos 45) = 77.95N, amelyek egym Olvass tovább »

Jó . Lásd alább: Először egy anyag milliohmm-es ellenállása: R = rho * (l / A), ahol rho az a rezisztencia millohms.meter l hosszúság méterben A keresztmetszet a m ^ 2-ben Az Ön esetében: R = rho * (l / A) = 6,5 * 10 ^ -5 * 0,023 / (0,021 ^ 2) = 7,2 * 10 ^ -3 milliohms Ez akkor lenne, ha nincs áram. A feszültség alkalmazása 8,7 V-ot eredményez. azt jelenti, hogy az áram: 8,7 / (7,2 * 10 ^ -3) = 1200 Amper, a szénblokk kiég, hogy talán csak levegő legyen az elektródák között egy vakuval. Olvass tovább »

7217 kalória Tudjuk, hogy a jég olvadási hőmérséklete 80 kalória / g. Így a 10 g jég 0 ^ C-on való ugyanazon a vízmennyiségre történő átalakításához a szükséges hőenergia 80 * 10 = 800 kalória lenne. most, hogy ezt a vizet 0 ^ @ C-ról 100 ^ @ C-re vegyük, a szükséges hőenergia 10 * 1 * (100-0) = 1000 kalória lesz (használva: H = ms d theta, ahol m a víz tömege, s fajlagos hő, a víz 1 CGS egység, és a déta a hőmérséklet változása. Most már tu Olvass tovább »

Tudjuk, hogy ha vec C = vec A × vec B, akkor a vec C merőleges mind a vecra, mind a B B-re. Tehát, mi kell, hogy megtaláljuk az adott két vektor kereszttermékét. Tehát (hati + hatj-hatk) × (hati-hatj + hatk) = - hatk-hatj-hatk + hati-hatj-i = -2 (hatk + hatj) Tehát az egységvektor (-2 (hatk +) hatj)) / (sqrt (2 ^ 2 + 2 ^ 2)) = - (hatk + hatj) / sqrt (2) Olvass tovább »

A szög csak a sebesség függőleges és vízszintes összetevőjének megtalálásával érhető el, amellyel a talajba kerül. Tehát a függőleges mozgás figyelembevételével a sebesség 10 másodperc után lesz, v = 0 + gt (mivel a sebesség kezdeti összetevője nulla), így v = 9,8 * 10 = 98ms ^ -1 Most a sebesség vízszintes összetevője állandó marad ki a mozgást, azaz 98 ms ^ -1-et (mivel ez a sebesség az objektumnak adódott, miközben felszabadult a síkról, amely ezzel a s Olvass tovább »

Tudjuk, hogy mozgásának legmagasabb pontján a lövedéknek csak a sebességének vízszintes összetevője van, azaz U cos theta. Tehát, a törés után az egyik rész visszahúzhatja az útvonalát, ha ugyanolyan sebességgel rendelkezik az ellenkező irányban az ütközés után. Tehát a lendületmegőrzési törvény alkalmazása esetén a kezdeti lendület mU cos theta volt, miután a kollektív lendület lett, -m / 2 U cos theta + m / 2 v (ahol, v a másik rész sebessé Olvass tovább »

Figyelembe véve, hogy itt n a lépcsőn járó lépcsők számát jelöli. Tehát az n lépcső magassága 0,2n és vízszintes 0,3n lesz, így egy vízszintes magasságból vetített lövedék vízszintes, 4,5 ms ^ -1 sebességgel és mozgási tartománya 0,3 n. t idő az n. lépcső végének eléréséhez, majd függőleges mozgás figyelembevételével, s = 1/2 gt ^ 2 segítségével, 0,2n = 1 / 2g t ^ 2 Adott g = 10ms ^ -1 így, t = sqrt ( (0.4n) / 10) És víz Olvass tovább »

A második golyó üteme az ütközés után = 5,625ms ^ -1 Megtartottuk a lendületet m_1u_1 + m_2u_2 = m_1v_1 + m_2v_2 A tömeg, az első golyó m_1 = 5kg Az első golyó sebessége az ütközés előtt u_1 = 9ms ^ -1 A második golyó tömege m_2 = 8kg A második golyó sebessége az ütközés előtt u_2 = 0ms ^ -1 Az első golyó sebessége az ütközés után v_1 = 0ms ^ -1 Ezért 5 * 9 + 8 * 0 = 5 * 0 + 8 * v_2 8v_2 = 45 v_2 = 45/8 = 5,625ms ^ -1 A második labda sebessége az ütkö Olvass tovább »

A tangenciális sebességet (milyen gyorsan mozog egy részt) a következők adnak: v = rtheta, ahol: v = érintősebesség (ms ^ -1) r = a pont és a forgás közepe közötti távolság (m) omega = szögsebesség (rad s ^ -1) Ahhoz, hogy a többi része egyértelmű legyen, azt mondjuk, hogy az omega állandó marad, különben a denevér szétesik, mert a távoli vég elmarad. Ha az r_0 kezdőhosszot és az r_1 új hosszt nevezzük, és olyanok, hogy r_1 = r_0 / 2, akkor azt mondhatjuk, hogy r_0 és eg Olvass tovább »

Tegyük fel, hogy a vízszintes padlón fekvő rugóállandóhoz egy m tömeg van csatlakoztatva, majd húzza meg a tömeget úgy, hogy a rugó x nyúljon, így a rugónak a rugó hatására ható visszaállító erője F = - Kx Összehasonlíthatjuk ezt az SHM egyenlettel, azaz F = -momega ^ 2x Így kapjuk, K = m omega ^ 2 Tehát, omega = sqrt (K / m) Ezért az idő T = (2pi) / omega = 2pi sqrt (m / K) Olvass tovább »

Tegyük fel, hogy itt külsőleg alkalmazunk, és az F és a súrlódó erők erővel próbálják ellenállni a mozgásnak, de mint F> f, ezért az Ff ereje miatt a test felgyorsul egy gyorsulással. Így, írhatunk, Ff = Ma Adott, a = 14 ms ^ -2, m = 7Kg, mu = 8 Tehát f = muN = mumg = 8 × 7 × 9,8 = 548,8 N Tehát, F-548,8 = 7 × 14 Vagy F = 646,8N Olvass tovább »

Itt, mivel a blokk tendenciája felfelé mozog, így a súrlódási erő együtt fog működni a sík mentén lévő tömegének összetevőjével a mozgás lassítására. Tehát a sík mentén lefelé ható nettó erő (mg sin ((pi) / 3) + mu mg cos ((pi) / 3)) Tehát a nettó lassulás lesz ((g sqrt (3)) / 2 + 1 / 3 g (1/2)) = 10,12 ms ^ -2 Tehát, ha felfelé mozog az xm sík mentén, akkor írhatunk, 0 ^ 2 = 3 ^ 2 -2 × 10.12 × x (használva, v ^ 2 = u ^ 2 -2as és a maxim Olvass tovább »

Csak alkalmazzunk Charle törvényét egy ideális gáz állandó nyomására és masjára, így van, V / T = k, ahol k állandó. Tehát a kezdeti V és T értékeket kapjuk, k = 12/210 , ha a 420K hőmérséklet miatt új térfogat V ', akkor megkapjuk, (V') / 420 = k = 12/210 Tehát, V '= (12/210) × 420 = 24L Olvass tovább »

A lövedék mozgásának tartományát az R = (u ^ 2 sin 2 theta) / g képlet adja meg, ahol u a vetítés sebessége és a theta a vetítési szög. Adott, v = 45 ms ^ -1, theta = (pi) / 6 Tehát, R = (45 ^ 2 sin ((pi) / 3)) / 9,8 = 178,95m Ez a lövedék vízszintes elmozdulása. A függőleges elmozdulás nulla, mivel visszatért a vetítési szintre. Olvass tovább »

3sqrt (17) Először számítsuk ki a vektorösszeget: Legyen vec (u) = << 5, -6, 9 >> És vec (v) = << 2, -4, -7 >> Ezután: vec (u) + vec (v) = << 5, -6, 9 >> + << 2, -4, -7 >> "" = << (5) + (2), (-6) + ( -4), (9) + (- 7) >> "" = << 7, -10, 2 >> Tehát a metrikus norma: || vec (u) + vec (v) || = || << 7, -10, 2 >> || "" = sqrt ((7) ^ 2 + (-10) ^ 2 + (2) ^ 2) "" = sqrt (49 + 100 + 4) "" = sqrt (153) "" = 3sqrt (17) Olvass tovább »

Itt a munka a gravitációs erő összetevőjével szemben történik, amely a sík mentén lefelé haladó tömegre hat. Tehát a tömeg állandó sebességgel történő mozgatásához csak akkor kell megadnunk ezt a mennyiségű külső erőt, azaz mg sin ((pi) / 4) = 27.72N. Tehát az 1 m-es elmozdulás okozta munka W = Fs = 27,72 × 1 = 27.72J Olvass tovább »

V (4) = 41,4 (m / s) a (4) = 12,8 (m / s) ^ 2 x (t) = 5,0 - 9,8t + 6,4t ^ 2 (m) v (t) ) = (dx (t)) / (dt) = -9,8 + 12,8 t / (m / s) a (t) = (dv (t)) / (dt) = 12,8 (m / s) ^ 2 t = 4: v (4) = -9,8 + 12,8 (4) = 41,4 (m / s) a (4) = 12,8 (m / s) ^ 2 Olvass tovább »

A B kinetikus energia a sebesség nagyságától függ, azaz 1/2 mv ^ 2 (ahol, m a tömege és v sebessége) Most, ha a sebesség állandó marad, a kinetikus energia nem változik. Mivel a sebesség egy vektormennyiség, miközben körkörös úton mozog, bár nagysága fix, de a sebesség iránya változik, így a sebesség nem változik állandóan. Most, a lendület is egy vektormennyiség, amelyet m vec v-ben fejezünk ki, így a lendületváltozások a v. Most, hogy a sebess& Olvass tovább »

Az energia növeli a hullámhossz csökkenését és a frekvencia növekedését. Hosszú hullámhosszú, alacsony frekvenciájú hullámok, mint pl. Nem sok energiát hordoznak, ezért a legtöbb ember biztonságosnak tartja. Ahogy a hullámhossz csökken és a frekvencia növekszik, az energia növekszik - például röntgen és gamma-sugárzás. Tudjuk, hogy ezek károsak az emberre. Olvass tovább »

0,39 méter Mivel a két hangszóró a pi radiánoknál van, akkor fél ciklusban vannak. A maximális konstruktív interferencia eléréséhez pontosan kell felállniuk, ami azt jelenti, hogy egyiküket a hullámhossz felén kell eltolni. A v = lambda * f egyenlet a frekvencia és a hullámhossz közötti kapcsolatot mutatja. A hangsebesség a levegőben kb. 343 m / s, így a lambda, a hullámhossz megoldására szolgáló egyenletbe lehet csatlakoztatni. Végül, a hullámhossz értékét k&# Olvass tovább »

171.5 J A művelet elvégzéséhez szükséges munka mennyisége az F * d kifejezéssel ábrázolható, ahol F az alkalmazott erőt képviseli, és d azt a távolságot jelenti, amelyen az erő érvényesül. A tárgy emeléséhez szükséges erő mennyisége megegyezik a gravitáció ellensúlyozásához szükséges erővel. Feltételezve, hogy a gravitáció miatti gyorsulás -9,8m / s ^ 2, akkor a Newton második törvényét használhatjuk az objektum gravitáció Olvass tovább »

Tudjuk, hogy amikor egy test teljesen vagy részben vízbe merül, annak súlya csökken, és ez a csökkenés mértéke megegyezik az általa eltolt folyadék tömegével. Tehát ez a látszólagos tömegcsökkenés az úszóerő hatásának köszönhető, amely megegyezik a test által kiszorított folyadék tömegével. Tehát itt a tárgyra ható úszóerő 10 N Olvass tovább »

A sík tükör nagyítása 1, mivel a képmagasság és az objektum magassága azonos. Úgy gondoljuk, hogy a tükör kezdetben 2,4 láb magas volt, úgyhogy a gyermek csak látta a teljes képét, majd a tükörnek 4,8 láb hosszúnak kell lennie, hogy a gyermek felnézhessen, ahol láthatja a képét. testvére felső része, amely fölött látható. Olvass tovább »

0,0335 (km) / h A 75 (mi) / h értéket (km) / h-ra kell konvertálni. Törölje az órát a nevezőben rarr75 (mi) / h * (1h) / (3600s) (1 óra 3600s) rarr75 (mi) / cancelh * cancel (1h) / (3600s) rarr75 (mi) / (3600s) A mérőszámok törlése a számlálóban rarr75 (mi) / (3600s) * (1,609km) / (1 m) 1,609km) rarr75 (mi) / (3600s) * (1.609km) / cancel (1mi) rarr75 (1.609km) / (3600s) szín (zöld) (rArr0.0335 (km) / s nézze meg ezt a videót egy másik példára Olvass tovább »

95 font 422,58 newton. Newton erőegység, 1 kgm / sec ^ 2. Amikor a súlyt erővé alakítjuk, egy kilogramm erővel egyenlő a 9,50665 m / s ^ 2 gravitációs mezőben egy kilogramm tömeg által kifejtett erő nagyságával. A font egy súlyegység, és az erő szempontjából mérve megegyezik a 95 font tömegére ható gravitációs erővel. Mint 1 kiló 0,453592 kg. 95 font 95xx0,453592 = 43,09124 kg. és 43.09124xx9.80665 ~ = 422,58 newton. Olvass tovább »

G = 9,80665 "m / s" ^ 2 (lásd alább) Olyan helyzetekben, ahol a részecskék szabadon esnek, az egyetlen erő, amely a tárgyra hat, a föld gravitációs mezőjének lefelé húzása. Mivel minden erő gyorsulást eredményez (Newton második mozgási törvénye), arra számítunk, hogy a gravitációs vonzódás miatt a tárgyak felgyorsulnak a földfelszín felé. Ez a gyorsulás a Föld felszíne közelében ("g" jel) a Föld felszínén lévő minden obje Olvass tovább »

A centrifugális erő fiktív; ez magyarázatot ad arra, hogy mi az, ami valójában a tehetetlenség hatása a görbe követése után. Newton első törvénye szerint egy mozgó tárgy ugyanolyan sebességgel és egyenes vonalban mozog. Van egy kivétel, amely azt mondja: „hacsak nincs külső erő”. Ezt inerciának is nevezik. Tehát, ha egy autóban egy görbe körbe megy, a teste egyenes vonalban folytatódna, ha nem az ajtó lenne, amikor a vállod kinyílik. Gondolod, hogy a centrifugális erõ az ajt& Olvass tovább »

Itt a szükséges távolság nem más, mint a lövedék mozgásának tartománya, amelyet az R = (u ^ 2 sin 2 theta) / g képlet ad meg, ahol u a vetítés sebessége és a theta a vetítési szög. Adott, u = 39 ms ^ -1, theta = (pi) / 6 Így a megadott értékek elhelyezésével R = 134,4 m Olvass tovább »

Lássuk a részecske által a maximális magasság eléréséhez szükséges időt, t = (u sin theta) / g Adott, u = 80ms ^ -1, theta = 30, t = 4,07 s Ez azt jelenti, hogy 6-ban már megkezdődött lefelé haladva. Tehát a felfelé történő elmozdulás 2s-ban: s = (u sin theta) * 2 -1/2 g (2) ^ 2 = 60,4m és a 6s-os elmozdulás s = (u sin theta) * 6 - 1/2 g ( 6) ^ 2 = 63.6m Így a (6-2) = 4s függőleges elhelyezés (63,6-60,4) = 3,2 m és a (6-2) = 4s vízszintes elmozdulás (u cos theta * 4) = 277,13 m Tehát a nett Olvass tovább »

Lásd a lenti választ Adott: Mi a kondenzátorok kombinációja? Az áramkör több kondenzátort is tartalmazhat. A kondenzátorok sorba vagy párhuzamosan csoportosíthatók. Sorozatcsoportosítás: 1 / C_ (eq) = 1 / C_1 + 1 / C_2 + ... Párhuzamos csoportosítás: C_ (eq) = C_1 + C_2 + ... Olvass tovább »

A távolság meghatározása inverzus az inerciális keret változása alatt, és ezért fizikai jelentése van. A Minkowski-tér 4 dimenziós tér, a paraméterek koordinátáival (x_0, x_1, x_2, x_3, x_4) készült, ahol általában azt mondjuk, hogy x_0 = ct. A különleges relativitás középpontjában a Lorentz-transzformációk vannak, amelyek az egyik inerciális keretből a másikba történő átalakulások, amelyek a fénysebességet hagyják. Nem megyek a Lorentz-tran Olvass tovább »

Az átváltási tényező egy olyan tényező, amelyet az egységek közötti váltásra használnak, és így a két egység közötti kapcsolatot adja. Például egy közös konverziós tényező 1 km / h = 1000 "m" vagy "perc" = 60 "másodperc" Tehát, ha két bizonyos egység között szeretnénk átalakítani, megtaláljuk a konverziós tényezőt (mint például 1,12,60, ...), majd megtaláljuk a kapcsolatukat. Itt van egy részletes k Olvass tovább »

Tudjuk, hogy ha az F erőt alkalmazzuk, akkor a rugó hosszában del x mennyiséget tudunk növelni, akkor F = Kdel x (ahol K a rugóállandó), F = 4 * 9,8 = 39,2 N (mivel itt az objektum súlya az az erő, amely ezt a kiterjesztést okozza), és del x = (64-38) / 100=0.26m így, K = F / (del x) = 39,2 / 0,26 = 150,77 Nm ^ -1 Olvass tovább »

Azt mondhatjuk, hogy a kocka súlya csökkent a vízen lévő úszóerő miatt. Tehát tudjuk, hogy a vízre ható úszóerő az anyagra = a súlya a levegőben - a vízben tehát itt az érték 100-75 = 25 N Tehát ez a nagy erő a kocka egész térfogatára hatott , mivel teljesen elmerült. Így írhatunk, V * rho * g = 25 (ahol rho a víz sűrűsége). Adott, rho = 1000 Kg m ^ -3 Szóval, V = 25 / (1000 * 9,8) = 0,00254 m ^ 3 = 2540 cm ^ 3 A kocka esetében, ha az egyik oldala hossza a, a kötet egy ^ 3 Szóval, Olvass tovább »

Az erő egy húzás vagy húzás. Az erő egy húzás vagy húzás, és ennek a nyomó- vagy húzóerőnek az N (Newton) egységei vannak. Ha egynél több erő hat a tömegre, akkor a gyorsulást Newton második törvénye adja meg: F_ "net" = m * a, ahol F_ "nettó" a meglévő erők összege. Az összeget "vektor algebra" alkalmazásával alakítjuk ki. Figyeljük meg, hogy mivel Isaac Newton kifejlesztette a fenti törvényt, az erő nagyságának megfelelő egységet Olvass tovább »

A két hőmérő közötti kapcsolat: (C-0) / (100-0) = (x-z) / (y-z), ahol z az új skála jégpontja és y a gőzpont a benne. Adott, z = 10 ^ C és y = 130 ^ C, C = 40 ^ C, 40/100 = (x-10) / (130-10) vagy x = 58 ^ C Olvass tovább »

A sík mentén az objektumra ható teljes erő mg sin ((pi) / 8) = 8 * 9,8 * sin ((pi) / 8) = 30N És az alkalmazott erő 7N felfelé a sík mentén. Tehát a tárgyon lévő nettó erő 30-7 = 23N lefelé a sík mentén. Tehát a statikus frictioanl erőnek, amellyel egyensúlyba kell hoznia ezt az erőt, felfelé kell járnia a sík mentén. Most itt a statikus súrlódási erő, amely hatással lehet, a mu mg cos ((pi) / 8) = 72,42mu N (ahol a mu a statikus súrlódási erő együtthatója). Tehát 72,42 mu = Olvass tovább »

A Hilbert tér egy bizonyos tulajdonságokkal rendelkező elemek halmaza, azaz: ez egy vektorterület (így vannak olyan elemek, amelyek a vektorokra jellemző elemek, mint a valós számmal való megszorzás, és a kommutatív és asszociatív törvényeket kielégítő kiegészítés); van egy skalár (néha belső vagy pont) termék bármely két elem között, amelyek valós számot eredményeznek. Például a háromdimenziós euklideszi térünk egy példa a Hilbert-térre, ah Olvass tovább »

A kar egy egyszerű gép, amely egy hosszú gerendából vagy rúdból áll, amely egy olyan forgóponthoz van rögzítve, amelyre egy teher van rögzítve, és erőfeszítést alkalmaz. A karok csökkentik a teher mozgatásához szükséges erőkifejtési erő mennyiségét, biztosítva a mechanikai előnyöket. A hosszabb karok nagyobb mechanikai előnyt biztosítanak. Ez a nagyon rövid videó nagyon jól magyarázza a karokat: Olvass tovább »

Legyen a sebességvektor vec v = 3,51 kalap i - 3.39 kalap j Szóval, m vec v = (5.43 kalap i-5.24 kalap j) És pozícióvektor vec r = 1.22 kalap i +1.26 kalap j Szóval, szögsebesség az eredetről van r × m vec v = (1.22hati + 1.26hatj) × (5.43hati-5.24 kalap j) = - 6.4hatk-6.83hatk = -13.23hatk Tehát a nagyság 13,23 Kg ^ 2s ^ -1 Olvass tovább »

Először is, az elektromos áram fizikai szempontból az elektronok áramlása egy vezető anyag mentén, mint például a rézhuzal. Ha az áramlás iránya állandó, ez egyenáram. Ha az irány változik (Európában másodpercenként 50-szer, az USA-ban másodpercenként 60-szor), akkor ez az alternatív áram. Az egyenáram intenzitása (fizikailag az időegységben a vezetőn áthaladó elektronok száma) állandó, az alternatív áram intenzitása egy maximális irány Olvass tovább »

A rugalmas ütközés az ütközés, ahol az ütközés következtében a nettó kinetikai energia nem csökken. Összesen kinetikus energia az ütközés előtt = Összesen kinetikus energia az ütközés után Például a labda visszapattanása a padlóról a rugalmas ütközés példája. Néhány más példa: - => az atomok közötti ütközés => biliárd golyók ütközése => golyók a Newton bölcsőjében ... stb. Olvass tovább »

A villamos áramot vezető vezetéket elektromos áramkörnek nevezzük. Az elektromos áramkör elektromos áramforrás (azaz cella), egy kulcs és egy izzó (elektromos eszköz) forrása. Ezek megfelelően csatlakoznak vezetékeken keresztül. Ezek a vezetékek biztosítják a folyamatos utat az áramláshoz. Ezután a kulcs zárva van, az izzó világít, ami azt mutatja, hogy az áramkör áramlik. Ha megnyomja a kulcsot, az izzó nem ragyog, és így az áramkör nem áramlik. nyitott & Olvass tovább »

Az ilyen áramokat váltakozó áramnak nevezzük, és idővel szinuszosan változunk. Attól függően, hogy az áramkör túlnyomórészt kapacitív vagy induktív-e, feszültségkülönbség állhat fenn a feszültség és az áram között: Az áram vezethet, vagy elmaradhat a feszültségtől. Ilyen dolgokat nem figyeltek meg az egyenáramú áramkörökben. Az v feszültség értéke: v = v "" _ 0Sin omegat Ha az omega az a szögfrekvencia, hogy az Olvass tovább »

90 "km / h" A motorkerékpáros utazásának teljes ideje 0,25 "h" (15 "min") + 1,5 "h" (1 "h" 30 "perc") + 0,25 "h" (15 "perc") ) = 2 "óra" A teljes megtett távolság 0,25 x 120 + 1,5 × 90 + 0,25 × 60 = 180 "km" Ezért a sebessége: 180/2 = 90 "km / h". van értelme! Olvass tovább »

Az összes objektumra ható erő összege. Az erők vektorok, ami azt jelenti, hogy nagyságuk és irányuk van. Tehát a vektor hozzáadását akkor kell használni, ha erőket ad össze. Néha könnyebb hozzáadni az erők x-komponensét és y-komponenseit. F_x = összeg F_ {x_1} + F_ {x_2} + F_ {x_3} ... F_y = összeg F_ {y_1} + F_ {y_2} + F_ {y_3} ... Olvass tovább »

Határozzuk meg az elmerült jéghegy térfogatának V 'százalékát: Sűrűség: rho_ (jég) = 920 (kg) / (cm ^ 3) rho_ (tengervíz) = 1030 (kg) / (cm ^ 3) Olvass tovább »

Lásd lentebb. Itt van egy meglehetősen tipikus példa, hogy egy általános fizikai osztályból származó kollektív szintű (általános fizika II) egy régi beszélgetési problémás csomagot vettem fel. Két kondenzátor, egy C_1 = 6.0muF, a másik pedig C_2 = 3.0muF, egy 18V potenciális különbség a) Keresse meg az egyenértékű kapacitásokat, ha sorba kapcsolva és párhuzamosan válaszolnak: 2.0muF sorozatban és 9,0muF párhuzamosan b) Keressük meg a töltés és a poten Olvass tovább »

Itt van egy gyakorlati probléma az Ön számára. Próbáld meg, majd segítek, ha harcolsz rajta. Tegyük fel, hogy a 22 nF, 220 nF és 2200 nF értékek 3 kondenzátorai mindegyike párhuzamosan van kapcsolva 20 V egyenáramú feszültséggel. Számítás: A bemeneti áramkör teljes kapacitása. Az egyes kondenzátorokban tárolt töltés. A 2200 nF kondenzátor elektromos mezőjében tárolt energia. Tegyük fel, hogy a kondenzátorhálózat 1 mega 0hm-os ellenálláson ment ke Olvass tovább »

Lásd lentebb. Itt van egy meglehetősen tipikus példa, hogy egy általános fizikai osztályból származó kollektív szintű (általános fizika II) egy régi beszélgetési problémás csomagot vettem fel. Két kondenzátor, egy C_1 = 6.0muF, a másik pedig C_2 = 3.0muF, egy 18V potenciális különbség a) Keresse meg az egyenértékű kapacitásokat, ha sorba kapcsolva és párhuzamosan válaszolnak: 2.0muF sorozatban és 9,0muF párhuzamosan b) Keressük meg a töltés és a poten Olvass tovább »

Az alábbiakban egy komplex egyenáramú ellenállású áramkör gyakorlati problémát adok neked. Próbáld ki, és küldd el a válaszodat, majd megjelölem neked. 1. Keresse meg az ágárakat a hálózat minden ágában. 2. Keresse meg a potenciális különbséget az 1kOmega ellenálláson. 3. Keresse meg a feszültséget a B. pontban. 4. Keresse meg a 2,2 kOmega ellenállásban eloszlatott teljesítményt. Olvass tovább »

Lásd az alábbi gyakorlati problémát: Egy 1,0 cm magas tárgyat helyeznek el egy konkáv tükör fő tengelyére, amelynek fókusztávolsága 15,0 cm. Az objektum alapja a tükör csúcsától 25,0 cm. Készítsen egy sugárdiagramot, amely két vagy három sugarat tartalmaz, amelyek a képet megtalálják. A tüköregyenlet (1 / f = 1 / d_0 + 1 / d_i) és a nagyítási egyenlet (m = -d_i / d_o) és a megfelelő jelmegállapodás segítségével kiszámolja a kép táv Olvass tovább »

Ez az egyenlet a részecske relativisztikus energiájának közelítése az alacsony sebességekhez. Bizonyos ismereteket szereztem a speciális relativitásról, nevezetesen, hogy egy mozgó részecske energiája, amelyet egy tehetetlenségi keretből megfigyelünk, E = gammamc ^ 2, ahol a gamma = 1 / sqrt (1- (v / c) ^ 2) a Lorentz-tényező. Itt v a megfigyelő által inerciális keretben megfigyelt részecske sebessége. A fizikusok számára fontos közelítő eszköz a Taylor-sorozat közelítése. Ez azt jelen Olvass tovább »